tische Induktion, die elektrische Dichte, der elektrische Strom in
bezug K.

Die Transformationsgleichungen (6) und (7) reduzieren sich
für das Vakuum auf die früher gefundenen¹⁾ Gleichungen für
elektrische und magnetische

Es ist klar, daß man durch wiederholte Anwendung solcher
Transformationen, wie die soeben durchgeführte, stets auf
Gleichungen von derselben Gestalt wie die ursprünglichen (1)
bis (4) kommen muß, und daß für solche Transformationen
die Gleichungen (6) bis (9) maßgebend sind. Denn es wurde
bei der ausgeführten Transformation in formaler Beziehung
nicht davon Gebrauch gemacht, daß die Materie relativ zu
dem ursprünglichen System K'

Die Gültigkeit der transformierten Gleichungen (1a) bis (4a)
nehmen wir an auch für den Fall, daß die Geschwindigkeit
der Materie räumlich und zeitlich variabel ist, was in erster
Annäherung richtig sein

Es ist bemerkenswert, daß die Grenzbedingungen für die
Vektoren G, D, H, B, an der Grenze zweier Medien dieselben
sind, wie für ruhende Körper. Es folgt dies direkt aus den
Gleichungen (1a) bis

Die Gleichungen (1a) bis (4a) gelten genau wie die Glei-
chungen (1) bis (4) ganz allgemein für inhomogene und aniso-
trope Körper. Dieselben bestimmen die elektromagnetischen
Vorgänge noch nicht vollständig. Es müssen vielmehr noch
Beziehungen gegeben sein, welche die Vektoren D, B und
als Funktion von G und H ausdrücken. Solche Gleichungen
wollen wir nun für den Fall angeben, daß die Materie isotrop
ist. Betrachten wir zunächst wieder den Fall, daß alle Materie
relativ zu K' ruht, so gelten in bezug auf K' die Gleichungen:

(10)

(11)

(12)

wobei = Dielektrizitätskonstante, = Permeabilität, = elek -
trische Leitfähigkeit als bekannte Funktionen von x', y', z', t'
anzusehen sind. Durch die Transformation von (10) bis (12)

1) A. Einstein, l. e. p. 909.