Varignon, Pierre, Projet d' une nouvelle mechanique : avec Un examen de l' opinion de M. Borelli sur les propriétez des poids suspendus par des cordes

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          <pb o="6" file="0032" n="32" rhead="NOUVELLE"/>
          <note position="left" xml:space="preserve">LEMMES.</note>
          <figure number="10">
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          <head xml:id="echoid-head18" xml:space="preserve">LEMME III.</head>
          <p style="it">
            <s xml:id="echoid-s260" xml:space="preserve">SI le point A ſans peſanteur eſt pouſſé en même tems,
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              <note position="left" xlink:label="note-0032-02" xlink:href="note-0032-02a" xml:space="preserve">fig. 7.</note>
            & </s>
            <s xml:id="echoid-s261" xml:space="preserve">uniformément par deux puiſſances E & </s>
            <s xml:id="echoid-s262" xml:space="preserve">F ſuivant
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            les lignes A C & </s>
            <s xml:id="echoid-s263" xml:space="preserve">A B, qui faſſent entre-elles quelque an-
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            gle C A B que ce ſoit, & </s>
            <s xml:id="echoid-s264" xml:space="preserve">que la force dont agit la puiſ-
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            ſance E, ſoit à celle dont agit la puiſſance F, comme A C
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            à A B. </s>
            <s xml:id="echoid-s265" xml:space="preserve">Ce point A ſuivra la Diagonale A D du paral-
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            lelogramme B C fait ſous ces deux lignes.</s>
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          <head xml:id="echoid-head19" xml:space="preserve">
            <emph style="sc">Demonstration</emph>
          .</head>
          <p>
            <s xml:id="echoid-s267" xml:space="preserve">Le point A pouſſé par la puiſſance E vers C D,
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            l’eſt de même que s’il y étoit porté avec la ligne A B
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            toûjours parallele à elle-même, de la même viteſſe
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            qu’il y eſt pouſſé; </s>
            <s xml:id="echoid-s268" xml:space="preserve">Nous pouvons donc le regarder
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            comme pouſſé de cette maniére vers C D avec la
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            ligne A B toûjours parallelle à elle-même, ou à C D,
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            au même tems qu’il eſt pouſſé par la puiſſance F
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            le long de la même ligne A B. </s>
            <s xml:id="echoid-s269" xml:space="preserve">Or cela bien conçu,
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            il eſt clair qu’en quelque point, par exemple G, que
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            la ligne A B rencontre A D, le point A s’y trouvera
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            toûjours: </s>
            <s xml:id="echoid-s270" xml:space="preserve">parce que la force qui le porte avec A B
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            vers C D, eſt à celle qui le porte le long de la mê-
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            me A B, comme ( byp. </s>
            <s xml:id="echoid-s271" xml:space="preserve">) A C à A B; </s>
            <s xml:id="echoid-s272" xml:space="preserve">c’eſt-à-dire, en
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            tirant H K par le point G parallele à A B, comme
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            A K à K G: </s>
            <s xml:id="echoid-s273" xml:space="preserve">Donc ( ax. </s>
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            parcourt A K, & </s>
            <s xml:id="echoid-s275" xml:space="preserve">qu’elle arrive avec le point A en
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            H K, ce même point parcourt une partie de A B
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            égale à K G; </s>
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            <s xml:id="echoid-s277" xml:space="preserve">par conſéquent il ſe trouve alors
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            en G. </s>
            <s xml:id="echoid-s278" xml:space="preserve">On démontrera de même qu’au même tems
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            que A B arrive en C D, le point A ſe trouve en D;
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            <s xml:id="echoid-s280" xml:space="preserve">ainſi dans tous les autres points de la Diagona-
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            le A D: </s>
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            <s xml:id="echoid-s282" xml:space="preserve">par conſéquent ce point ainſi pouſſé </s>
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