Einstein, Albert. 'Antwort auf eine Abhandlung M. v. Laues: "Ein Satz der Wahrscheinlichkeitsrechnung und seine Anwendung auf die Strahlungstheorie"'. Annalen der Physik, 47 (1915)

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In (11) ist der Bruch auf der rechten Seite eine wegen
der
Kleinheit von T/h n langsam veränderliche Größe.
Deshalb
kann bezüglich der Größe av2 über viele aufe nander
folgende
Glieder ohne merkbaren Fehler gemittelt werden,
und
es wird jener Mittelwert an2 als Konstante aus der Summe
herausgesetzt
werden können, da die Summation überhaupt
nur
über einen engen Spektralbereich zu erstrecken ist. Die
über
den Bruch erstreckte Summe kann dann noch in ein
Integral
verwandelt werden, so daß man

------  1 --2-h- integral  -----sin2-x------ Am An = 2 an pT    (x - m p)(x - np)d x.
(12)

Das Integral kann ohne merklichen Fehler zwischen - oo
und
+  oo genommen werden, statt zwischen der durch den
vorerwähnten
Spektralbereich bestimmten

Dieses Integral hat für m = n den Wert p, verschwindet
aber
stets1), wenn m/=n(m und n sind ganze Zahlen). Damit
ist
zunächst das Verschwinden Am An (für m/=n) bewiesen;
der
Beweis für das Verschwinden von Bm Bn (für m/=n) und
Am Bn ist analog zu führen. Aus dem Verschwinden dieser
Mittelwerte
folgt nach §1 die behauptete statistische Un-
abhängigkeit
der

1) Das Integral ist nämlich

        (                          )    1      + integral  oo  sin2x      + integral o o  sin2x (m---n)p-     x--mp--dx-    x---npdx  .          -  oo           -  oo

Jedes der letzteren Integrale ist

 + integral  oo   2     sin-ydy = 0. - oo   y

Bemerkung zur Korrektur: Statt bei der Auswertung von (11) über
viele
aufeinanderfolgende Summenglieder zu mitteln, kann man auch un-
endlich
viele, voneinander unabhängige Entwicklungen (8) zugrunde legen
und
über diese mitteln. Nimmt man an (11) jene Mittelwertbildung vor,
so
tritt der dementsprechend verstandene Mittelwert an2 vor das Summen-
zeichen
. Das Endresultat bleibt natürlich

(Eingegangen 24. Juni 1915.)

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