der Relativitätstheorie verhalten, und worin sich die Resultate
von den durch die Lorentzsche Theorie gelieferten, unter-
scheiden. Es sei S ein im Querschnitt angedeuteter, prismatischer
Streifen (vgl. Figur) aus einem homogenen, isotropen Nicht-
leiter, der sich senkrecht zur Papierebene in beiderlei Sinn
ins Unendliche erstreckt und sich vom Beschauer nach der
Papierebene zu mit der konstanten Ge-
v zwischen den beiden Kon-
A₁ und A₂ hindurch-
bewegt. Die Ausdehnung des Streifens S
senkrecht zu den A sei unend-
lich klein relativ zu dessen Ausdehnung
parallel den Platten und zu beiden Aus-
dehnungen der Platten A; der Zwischen-
raum zwischen S und den Platten A (im
folgenden kurz Zwischenraum genannt)
sei außerdem gegenüber der Dicke von S zu vernachlässigen.
Das betrachtete Körpersystem beziehen wir auf ein relativ zu
den Platten A ruhendes Koordinatensystem, dessen positive
X-Richtung in die Bewegungsrichtung falle, und dessen Y - und
Z-Achsen parallel bzw. senkrecht zu den Platten A sind. Wir
wollen das elektromagnetische Verhalten des zwischen den
Platten A sich befindenden Streifenstückes untersuchen, falls
der elektromagnetische Zustand stationär

Wir denken uns eine geschlossene Fläche, welche gerade
den wirksamen Teil der Kondensatorplatten nebst dem des
dazwischen liegenden Streifenstückes einschließt. Da sich inner-
halb dieser Fläche weder bewegte wahre Ladungen, noch
elektrische Leitungsströme befinden, gelten die Gleichungen
(vgl. Gleichungen (1a) bis

Innerhalb dieses Raumes sind also sowohl die elektrische, wie
auch die magnetische Kraft von einem Potential ableitbar.
Wir können daher sofort die Verteilung der Vektoren G und H,
falls die Verteilung der freien elektrischen bzw. magnetischen
Dichte bekannt ist. Wir beschränken uns auf die Betrachtung