PARTE SECONDA.

In qual maniera un conduttore accostandosi a un altro sotto certe condizioni, si trovi in istato di ricevere una straordinaria quantità di elettricità.

30. Le sperienze riportate nella prima parte di questa memoria ci hanno abbastanza mostrato come una lamina metallica o qualsivoglia piano conduttore, cui soglio appellare scudo, applicato ad un altro piano, il quale opponga, o per la qualità sua di cattivo conduttore, o per l’interposizione di un sottile strato coibente, una certa non grande resistenza alla trasfu- sione dell’elettricità, come dissi, tale scudo in siffatta posizione atto sia a tirare sopra di sè e raccorre nel suo seno maggiore copia di elettricità, che se si trovasse in qualsivoglia modo perfettamente isolato. Abbiam veduto come facendolo toccare all’uncino di una boccia di Leyden, al conduttore di una macchina elettrica, o a quello dell’elettricità atmosferica, infine a qualunque potenza o sorgente elettrica, anche quando l’elettricità è debo- lissima e affatto impercettibile, pur gli se ne comunica tanto da poter ma- nifestarsi quindi con segni molto vivaci, tosto che si leva esso scudo in alto. Or qui intraprendiamo di spiegare un tal fenomeno: e la spiegazione mede- sima servirà più ch’altra cosa a facilitare la pratica delle sperienze di questo genere.

31. Adunque il tutto si riduce a questo: che la lamina o scudo ha molto e molto maggiore capacità nel 1o caso, quando cioè posa sul piano avente le condizioni indicate (prec. e 11. 12. 22,), che nel 2o, in cui tiensi es. gr. in alto sospeso per i suoi cordoncini di seta, o per un manico isolante, oppur che posa sopra un grosso strato coibente, o sopra un piatto isolato.

Per dilucidare questo punto essenziale, prendiam le cose da più lontano.

32. Non vi vuol molto a comprendere, che ivi è maggiore capacità, dove una data quantità di elettricità sorge a minor intensità, o che è lo stesso, quanto maggior dose di elettricità è richiesta a portare l’azione a un dato grado d’intensità; e viceversa: a dir breve, la capacità e azione, o ten- sione elettrica sono in ragione inversa.

Farò quì osservare sul principio, ch’io dinoto col termine di tensione (che volentieri sostituisco a quello d’intensità) lo sforzo che fa ciascun punto del corpo elettrizzato per disfarsi della sua elettricità, e comunicarla ad altri corpi: al quale sforzo corrispondono generalmente in energia i segni di attrazione, ripulsione, ecc. e particolarmente il grado a cui vien teso l’elettrometro.

33. Ciò che abbiam detto comprendersi facilmente che la tensione deb- b’essere in ragione inversa delle capacità, ci viene poi mostrato nella ma- niera più chiara dall’esperienza. Siano due verghe metalliche, una lunga 1 piede, e l’altra 5. di grossezza eguali. S’infonda alla prima tanto di elet- tricità, che giunga a vibrare un elettrometro annesso a 60 gradi: se in questo stato si farà toccare quella all’altra verga, l’elettricità compartendosi equa- bilmente ad ambedue, diminuirà di tensione tanto appunto, quanto la ca- pacità si truova ora accresciuta, cioè 6 volte: lacchè ci farà vedere l’elettro- metro, smontando dai 60, ai 10 gradi

Con richiamo a questo punto Op. Sc. ed Ant. Coll. presentano la seguente nota, che manca completamente in Phil. Tr.:

34. Or non solo conduttori di mole e massa diversi hanno diversa ca- pacità; ma anche l’istesso conduttore può averne una maggiore o minore, secondo varie circostanze; alcune delle quali non sono per anco state con- siderate, come si conviene. È stato osservato che l’istesso conduttore acqui- sta o perde in capacità, a misura che si aggrandisce, o si ristringe di super- ficie; secondo che una catena metallica es. gr. si dispiega in lungo, o si am- mucchia, secondo che vari cilindri contenuti un nell’altro, come quelli d’un canocchiale si traggono fuori, o si fanno rientrare, ec. Quindi si è consluso generalmente che la capacità non è in ragion della massa, ma bene in ra- gion della superficie del conduttore: come FRANKLIN ha dimostrato appunto coll’indicato sperimento della catena.

35. Questa conclusione è giusta, ma non comprende ancor tutto, perocchè anche con superficie egualmente grandi si ha maggiore o minore capacità, se siano i conduttori diversamente conformati. Essa si troverà maggiore di molto in quel conduttore che avrà più lunghezza comunque sia d’altrettanto men grosso, cosicchè la quantità della superficie rimanga eguale: come WATSON ed altri aveano già osservato, e come io mi lusingo d’aver posto in miglior lume nella mia memoria sulla capacità de condut- tori

In Op. Sc. « de’ conduttori ». [Nota della Comm.]

Le sperienze ed osservazioni da me rapportate in quello scritto, ed infinite altre, massimamente quelle intorno al così detto pozzo elettrico, con- corrono tutte a provare, che la capacità è in ragione non delle superficie qualunque esse sieno, ma delle superficie libere dall’azione delle atmosfere omologhe: nella quale rettificata proposizione converranno tutti quelli, che si faranno a considerare i principali fenomeni delle atmosfere elettriche.

36. Ma v’è dippiù ancora: e questo è propriamente che fa al nostro caso. L’istesso conduttore ritenendo la stessa superficie, e la forma sua non mutata, acquista maggiore capacità allorachè in luogo di rimanere isolato solitariamente, si affaccia a un altro conduttore non isolato, e l’acquista tanto sempre maggiore quanto vi si affaccia più davvicino, e quanto le superficie che si presentano un l’altro sono più larghe. Io chiamo quel con- duttore isolato che ne ha un altro di fronte (sia questo non isolato, come nel caso nostro, sia anche isolato, elettrizzato o no), lo chiamo conduttore conjugato; e già io aveva promesso nella mentovata dissertazione, trattato avendo della capacità de’ conduttori semplici, o solitari, di trattare in seguito di quella de conduttori

In Op. Sc. «de’ conduttori ». [Nota della Comm.].

37. Tale circostanza, che accresce prodigiosamente la naturale capacità di un conduttore, quella è sopra tutto, a cui non truovo che si sia fatta ancora la debita attenzione; molto meno che alcuno ne abbia tratto quei vantaggi, che dall’applicazione facilmente ne derivano. Ma veniamo a quelle sperienze più semplici, che ci mettono sott’occhio questa accresciuta capacità.

Prendo un disco di metallo, il solito scudo d’elettroforo per esempio, e tenendolo in alto isolato lo elettrizzo a una data forza, quanto basta, supponiamo, a fare che un elettrometro annesso si tenda a 60 gradi; ca- lando indi esso disco gradatamente verso un tavolo od altro piano defe- rente, ecco che decade l’elettrometro a 50, 40, 30 gradi. Non crediate perciò che sia scemata a questo punto la quantità d’elettricità che il disco pos- siede, la quale anzi, purchè quello non sia giunto a tale vicinanza dell’altro piano deferente da dar luogo alla trasfusione collo scoccare di qualche scin- tilla, si sarà mantenuta nell’intierezza sua, quanto almeno la lunghezza del tempo, lo stato dell’aria e dell’isolamento lo permette. Onde dunque tale e tanto abbassamento di tensione? Non altronde che dall’accresciuta capa- cità del disco, or non più solitario, ma conjugato. In prova di che se si sol- levi di nuovo gradatamente, risalirà il suo elettrometro a 40, 50, e fin presso ai 60 gradi di prima (risalirebbe a 60 giusto, se si potesse impedire af- fatto il dissipamento nell’aria, e lungo gl’isolatori non mai perfetti abba- stanza); a misura cioè che allontanandosi dall’altro piano deferente ritorna il disco a quella più angusta capacità, che gli compete quand’è solitario.

38. La ragione di un tale fenomeno si deduce facilmente dall’azione delle atmosfere elettriche. Quella del disco, che or suppongo elettrico per ec- cesso si fa sentire al tavolo, od altro qualsivoglia conduttore, a cui si af- faccia in guisa che il fuoco di questo, giusta le note leggi, ritirandosi si dirada nelle parti più vicine al disco sovrastante, e tanto più si dirada, quanto esso disco elettrico si va più accostando. Se l’elettricità di questo è per difetto, il fuoco del tavolo o piano inferiore qualunque sia, accorre e si addensa verso la superficie medesima, che guarda il disco, e che ne sente più davvicino l’azione. Insomma le parti immerse nella sfera di attività del disco contraggono un’elettricità contraria, elettricità che può dirsi accidentale, e che portando in certo modo un compenso a quella reale del disco mede- simo, ne diminuisce la tensione, come appunto ci dimostra l’abbassamento dell’elettrometro (prec.).

39. Due altre sperienze porranno in maggior lume questa azione reci- proca delle atmosfere elettriche, mercè di cui ora s’infievoliscono, ora si rinforzano mutuamente le tensioni ossia azioni elettriche di due corpi col solo avvicinarsi l’uno all’altro, ritenendo ciascuno nè più nè meno la sua dose di elettricità.

Cominciamo da quelle che si rinforzano. Queste sono le atmosfere omologhe. Siano pertanto due piani conduttori, due dischi, elettrizzati o per eccesso amendue, o amendue per difetto. Si affaccino questi, e si vadano gradata- mente avvicinando: vedrassi che influiscono l’uno sull’altro in modo, che la tensione elettrica s’accresce in amendue a proporzione del più grande avvici- namento, e della quantità di superficie che si presentano: ciò, dico, vedrassi dal maggiore innalzamento de’ rispettivi elettrometri, e dalla scintilla, che esplorando l’uno o l’altro di quei dischi scoccherà a maggior distanza, che se ciascuno fosse rimasto con tutta la sua elettricità solitario. In quello stato adunque di avvicinamento egli è chiaro, che ciascuno de due

In Op. Sc. ed Ant. Coll. « de' due ». [Nota della Comm.]

Or anche si comprende quello, che abbiamo fatto più sopra osservare (36.), onde sia cioè che un filo metallico ripiegato, o molte verghe poste allato e vicine le une alle altre, abbiano minore capacità che disposte l’une all’altre in una linea retta; perchè con superficie eguali un conduttore corto e grosso abbia meno capacità d’un lungo e sottile; perchè infine la capacità sia in ragione delle superficie libere, o meno attuate dall’influsso delle atmo- sfere omologhe.

40. Siano ora i medesimi dischi della sperienza precedente ambi elet- trizzati, ma uno per eccesso l’altro per difetto, ben si vede che ne seguiranno effetti contrarj: cioè l’influenza vicendevole delle atmosfere, per cui l’uno è attuato dall’altro, produrrà un compenso od equilibrio accidentale, onde dimi- nuirassi la tensione in amendue, cadrà l’elettrometro, ec. Allora io dico che trovasi accresciuta in ciascuno de due

In Op. Sc. ed Ant. Coll. « de’ due ». [Nota della Comm.].

41. Non resta più ora che fare un’applicazione di quest’ultima spe- rienza a quelle riportate di sopra (38.), in cui il disco elettrizzato si affaccia a un piano conduttore non isolato. S’egli è vero, come supposto abbiamo che questo nella parte più vicina a detto disco elettrico, per l’azione della di lui atmosfera, si compone ad un’elettricità contraria, vale a dire che il fuoco ivi si dirada qualor l’incombente elettricità sia in più, o vi si con- densa qualor sia in meno (39.), dovrà dunque nascere l’istesso equilibrio ac- cidentale, l’istesso compenso, e alleviamento alla tensione elettrica del disco, lo stesso abbatimento dell’elettrometro, come appunto si osserva (38.): quindi l’accresciuta capacità di esso disco; quindi la maggior dose di elet- tricità che potrà ricevere (prec.) ecc.

42. La cosa è già bastantemente chiara, ma si renderà ancora più ma- nifesta, e toccherassi con mano, se si venga ad isolare il piano conduttore (supponiam che questo sia parimenti un disco metallico, che chiameremo disco inferiore) affacciato già al disco elettrico, e dopo si allontanino un dall’altro; giacchè allora compariranno realmente in esso piano o disco in- feriore i segni dell’elettricità contraria da esso lui acquistata allorchè non era isolato, e trovavasi immerso nell'atmosfera del disco superiore. Cotesto disco superiore poi, il quale intantochè si allontana, ricupera la tensione, che l’avvicinamento gli avea fatto perdere, la perderà di nuovo a misura che si accosterà un’altra volta al disco inferiore, e la farà perdere a lui mede- simo, in virtù dell’azione reciproca delle contrarie elettricità (41.) a indicare le quali vicende è opportuno che trovisi un elettrometro annesso a ciascuno de dischi

In Op. Sc. ed Ant. Coll. « de’ dischi ». [Nota della Comm.].

43. Che se il disco inferiore si truovi isolato, al primo affacciarvi il disco superiore elettrizzato, e isolato rimanga tutto il tempo che questo vi sta sopra, in tal caso venendo attuato dalla di lui atmosfera, acquisterà quella che chiamo elettricità omologa accidentale, cioè una tensione od azione elettrica, con cui fa sforzo di conseguire l’elettricità contraria; il che non venendogli dato di effettuare, per l’isolamento in cui si truova, non potrà neppur compensare nel dovuto modo l’elettricità del disco incombente, nè quindi diminuire in lui la tensione notabilmente, dimodochè l’elettrometro appena farà cenno di abbassarsi (il quale picciolo abbassamento si deve a quel poco di fuoco, che per l’azione dell’atmosfera elettrica può muoversi nella spessezza del qualunque disco inferiore, o lungo i suoi sostegni isolanti non mai perfetti abbastanza); e per conseguenza non acquisterà il disco su- periore maggiore capacità, onde poter prendere maggior dose di elettricità. Ma bene l’acquisterà, se un momento si venga a toccare il disco inferiore, onde distruggere in esso l’elettricità accidentale omologa, che vuol dire fargli prendere la reale contraria.

44. Se il disco inferiore non che trovarsi isolato, sia egli medesimo iso- lante, succederà lo stesso, cioè non potrà diminuire la tensione elettrica nè quindi aumentare la capacità del disco superiore accostatogli comunque. Non così però se cotal disco isolante sarà semplicemente un sottile strato che copra un conduttore; mercecchè questo piano conduttore che trovasi poco sotto, e in cui può moversi liberamente il fuoco, farà esso il giuoco di compensare l’elettricità del disco superiore; e lo strato isolante interposto diminuirà soltanto l’azion mutua delle atmosfere elettriche, in ragione della maggior distanza che pone tra l’uno e l’altro conduttore.

45. La tensione ossia azione elettrica del disco, la quale, come abbiam veduto (38. 42.) va diminuendosi a misura ch’egli si affaccia più davvicino ad un piano deferente non isolato, è portata a un tale decadimento quando si arriva quasi al contatto, il compenso od equilibrio accidentale essendo al- lora quasi perfetto, che dove l’elettrometro era teso a 60, 80, 100 gradi, si vedrà or disceso a 1 grado solo, ed anche meno. Quindi se il piano o disco inferiore opponga solo una picciola resistenza al trapasso dell’elettricità, o per l’interposizione d’un sottile strato coibente, o per la natura sua propria d’imperfetto conduttore, qual è il marmo asciutto, il legno secco, ec. tale picciola resistenza congiunta a quella della distanza comunque picciolissima non potrà essere superata da tale debolissima tensione del disco elettrico; il quale perciò non iscaglierà scintilla al piano (salvo che forse dagli orli non ben ritondati, e nel caso che possieda una gran copia di elettricità); anzi con- serverà tutta o quasi tutta la sua elettricità, dimodochè rialzandolo, il suo elettrometro ascenderà quasi al grado di prima. Più: potrà il disco senza gran detrimento della sua elettricità giugnere fino al contatto del piano im- perfetto conduttore, e restarvi qualche tempo applicato: nel quale contatto la tensione elettrica trovandosi pressochè ridotta a nulla non ha forza di pas- sare dal disco al piano che combacia se non lentissimamente.

46. Non andrà però così la bisogna, se ripetendo l’esperienza s’inclini il disco, e si porti a toccare il medesimo piano in costa: allora sussistendo in quello maggior tensione di elettricità (come ci mostrerà il fedele elet- trometro), giacchè non vien bilanciata che corrispondentemente ai punti di superficie dell’uno che guardano davvicino la superficie dell’altro, cotal azione elettrica meno indebolita vincerà la piccola resistenza del marmo, o di qualsiasi altro imperfetto conduttore, e fino di un sottile strato coi- bente che trovisi interposto, cosicchè l’elettricità trasfonderassi realmente, e o s’affiggerà a cotesto strato coibente che copre il conduttore, o pas- serà entro a questo se è nudo fino a perdersi nel suolo

Questa spiegazione bene intesa ci conduce a render ragione in generale della virtù della punta. A parlar giusto una punta non isolata, presentata a un corpo elettrico non ha alcuna virtù propria per attirarne l'elettricità, ella si comporta semplicemente come un conduttore non isolato che non oppone resistenza al passaggio del fluido elettrico. Se il medesimo conduttore presenta al corpo elettrico invece della punta una palla, od una su- perficie piana, non oppone già egli per questo maggiore resistenza; onde è dunque che l’elet- tricità non vi si getta egualmente all’istessa distanza dal corpo elettrico? Ciò viene dal- l’indebolita tensione ossia azione elettrica di cotesto corpo in virtù della più larga super- ficie presentatagli da quel conduttore non isolato, la quale superficie componendosi ad una elettricità contraria, offre maggior compenso che una punta, come si è qui sopra spiegato. Adunque in luogo di dimandare perchè una punta tragga o getti sì da lungi l’elettricità, dovrebbesi domandare piuttosto perchè una palla o un piatto egualmente conduttore non lo faccino: allora io farò osservare che non è già un difetto di questa palla o di questo piano, come non è una virtù propria della punta che metta tale e tanta differenza; ma bene lo stato del corpo elettrico e della sua atmosfera (con cui intendo anche l’aria che lo circonda attuata ad una tensione di elettricità omologa) il qual decade dalla sua forte tensione a proporzione che s’immergono in detta sua atmosfera e si affacciano a lui più punti di un conduttore non isolato. Affievolita pertanto l’azione elettrica, è egli sorpren- dente che non possa più superare la resistenza di quel lungo strato d’aria interposta tra il corpo elettrico ed il conduttore, che supera agevolmente quando non presentandoglisi alla medesima distanza che una punta sottile, la tensione di esso corpo elettrico e dell’aria

Così in Op. SC. ed Ant. Coll., mentre in Phil. Tr. trovasi: « e dall’aria ». Si preferisce la lezione di Op. Sc. [Nota della Comm.].

47. Quello che sembra anche più paradosso, o almeno che sorprende di più, si è che neppure il contatto di un dito, o di un pezzo di metallo co- municanti col suolo, replicato più volte e continuato per alcuni secondi, valga a spogliare intieramente dell’elettricità il disco posato sull’amico piano; ma ve ne lasci sovente tanto da poter dare ancora una scintilla quando in seguito si leva esso disco in alto. Invero tal fenomeno sarebbe inespli- cabile anche nei nostri principj, se il dito o il metallo fossero perfetti con- duttori, a segno di non opporre la minima resistenza al passaggio del fluido elettrico, come si crede comunemente; ma la cosa non è così; e ce lo dimo- strano queste stesse sperienze. I metalli dunque non sono che conduttori meno imperfetti degl’altri corpi. Ma, dirassi, noi vediamo che si trasfonde da un capo all’altro di un metallo, e da un metallo all’altro l’elettricità in un'istante. Sia pure così di quell’elettricità che dispiega una forza sensi- bile a segno di tendere un elettrometro, o di attrarre un filo leggerissimo. Ma convien riflettere che al disotto di questo vi hanno da essere ancora altri gradi di elettricità impercettibili, i quali, dico io, non son valevoli a su- perare sì tosto quella qualunque piccola resistenza che pure oppor denno i migliori conduttori. Quando dunque un metallo tocca il disco elettrizzato che riposa sul suo piano, lo spoglia immantinente dell’elettricità fino al se- gno che la tensione diviene affatto insensibile, non però nulla, essendo ri- dotta supponiamo, a 1/50 di grado. Ma se sollevando il disco in alto la sua capacità si ristringa a segno che dispieghi una tensione elettrica 100 e più volte maggiore, questa salirà dunque a 2 gradi, ed oltre; con che sarà divenuta sensibile, finanche al punto di dare una scintilla.

48. Fin qui considerato abbiamo come l’azione delle atmosfere elet- triche debba modificare l’elettricità del disco nelle sue varie situazioni, al- lorchè gli è stata infusa prima di accostarlo al piano deferente. Ora ve- diamo che avvenir debba allorchè gli s’infonde stando già egli vicino o meglio applicato al detto piano. Quando ho detto dal bel principio (32.) che in tale stato egli ha molto maggiore capacità, e son venuto provandolo fin qui, ho detto e provato tutto: le applicazioni sono facili a farsi. Gioverà non pertanto esemplificare un’ esperienza. Mi si dia una boccia di Leyden, o un ampio conduttore elettrizzati a 1 sol grado di tensione, od anche meno. Se io farò toccare l’una o l’altro al mio disco posato, è chiaro che gli co- municheranno della loro elettricità a misura della sua capacità, tanto cioè quant’egli può riceverne per comporsi con essi ad una tensione ossia forza elettrica eguale, supponiamo di 1/2 grado. Ma la sua capacità or ch’ egli è non solamente conjugato ma combaciante il conduttore compagno, è 100 e più volte maggiore (46.) di quando si trova isolato solitariamente, ossia vi vuole per produrvi la data tensione 100 volte maggior dose di elettricità (33.), quindi appunto ne avrà preso 100 volte più, che non avrebbe potuto pren- derne stando isolato in aria. Quando dunque si leverà in alto a misura che al- lontanandosi dal caro piano si ridurrà alla naturale sua angusta capacità, la tensione elettrica dispiegherassi maggiore, e maggior sempre fino al ter- mine di 50 gradi (nel supposto caso che la tensione fosse di 1/2 grado stando il disco posato), quando cioè la sua atmosfera non facendosi più sentire al detto piano, sarà cessata ogni maniera di compenso, e tolto quell’equilibrio accidentale, che teneva la tensione così bassa (39. 42.). È inutile il dire, che calando di nuovo il disco verso il piano, si abbatterà di nuovo l’elettrometro, a misura che l’equilibrio accidentale si andrà ristabilendo; giacchè questo è il primo fenomeno che contemplato abbiamo (38.), e che ne ha condotti alla spiegazione di tutto il resto.

49. Soggiugnerò questo per ultimo schiarimento. Succede al disco che passa dallo stato d’isolamento solitario a quello di affacciarsi fin anche a combaciare un piano convenientemente preparato, o da questo all’altro stato, lo stesso che succede ad un conduttore compreso sotto angusta su- perficie, che si dispieghi in una assai più ampia, e vice versa (richiamiamo l’esempio della catena ammucchiata e poi distesa, o dei cilindri ch’entrano un nell’altro (35.)). Elettrizzato a un alto grado il conduttore quand’è avvolto e impicciolito, se dopo viene a distendersi od allungarsi, decade in lui la tensione a misura che l’elettricità, compartendosi a una più grande capacità, vien diradata. All’incontro elettrizzato debolmente quando è disteso e gode della sua maggiore capacità, se dopo si avvolge e rappicciolisce, va egli acqui- stando viemmaggior tensione a misura che l’elettricità si raccoglie e viene condensata in una capacità minore. Così appunto il nostro disco se venga elettrizzato quand’è solitario a una forte tensione questa anderà scemando a misura ch’egli si affacia ad un altro piano non isolato; all’incontro elet- trizzato debolissimamente quando è prossimo a questo piano o lo combacia, vedrassi crescere in lui insignemente la tensione a misura che si allontana da quel piano. Si può dunque dire che l’elettricità viene qui pure in certo modo condensata, non altrimenti che nell’addotto esempio del conduttore che s’impicciolisce: e quindi il nome di condensatore che ho dato al mio ap- parecchio. Certo se non può dirsi nel nostro caso condensata l’elettricità in minore spazio, giacchè e massa e volume rimangono i medesimi nel disco che adoperiamo, ella è però confinata in tal corpo di cui la capacità di gran- dissima che era è divenuta come che sia picciolissima.

50. Ora se una debole insensibile forza elettrica di una boccetta di Leyden o di un conduttore appena un poco carichi applicata al disco giacente può accumularvi tanto di elettricità, onde poi levato in alto dispieghi una forte tensione, vibri vivace scintilla, ec. che farà una carica forte della boccia o del conduttore applicatavi egualmente? Non farà gran cosa di più, per la ragione che tutta quell’elettricità ch’è superiore in forza alla piccola re- sistenza che oppone la superficie del piano (46.), fia persa, trapassando in esso (47.). Ad ogni modo se questo piano essendo convenientemente pre- parato (11. 12. 22.), tale resistenza sia discreta, il disco non se ne staccherà senza vibrare d’attorno dagli orli comunque ritondati fiocchi di luce, per la strabocchevole copia di elettricità, di cui si troverà carico: e a tanto non sarà neppur necessario che la boccetta che s’impiega a dargliela abbia assai forte carica, bastando una mediocre, e meno che mediocre, tale che appena giunga a dar scintilla.

51. Da tutto il fin qui detto s’intende facilmente, che se il disco po- sato può prendere buona dose di elettricità da una boccia di Leyden

Nella mia memoria sulla capacità de’ conduttori semplici dimostro la grandissima capacità che ha una boccia di Leyden comparativamente alla sua mole, appunto perchè l’elettricità che s’infonde ad una superficie truova un gran compenso nell’elettricità con- traria che prende la superficie opposta, ciò che produce la solita diminuzione di tensione, ec. Vi fo vedere come 16 pollici quadrati di superficie armata hanno una capacità eguale a un conduttore di verghe inargentate lungo presso a 100 piedi, il quale ne ha una grandis- sima, tal che le sue scintille producono la vera commozione in un grado abbastanza forte. Ivi anche accenno come tutti i fenomeni della carica e della scarica degli strati isolanti, dell’elettroforo, delle punte ec. possono dipendere dall’istessa azione delle atmosfere elet- triche, combinata, per ciò che appartiene agli strati isolanti, con una certa non molto grande resistenza che prova l’elettricità ad affiggersi alla superficie di questi egualmente che a sortirne, e con quella incomparabilmente più grande e può dirsi insuperabile che la im- pedisce di diffondersi attraversandone la spessezza. Intorno a che fin dal tempo in cui pub- blicai la descrizione, e le principali sperienze del mio elettroforo, che fu nel 1775 (vegg. la Scelta d’0pusc. interes. di quell’anno) io avea promesso di esporre tutte le mie idee in un trattato che avrebbe per titolo: dell’azione delle atmosfere elettriche, e de’ fenomeni che ne derivano negli strati isolanti.

52. Come un ampio conduttore trasmette la massima parte della sua elettricità al nostro disco, il quale quantunque assai più picciolo, gode però in grazia della sua vantaggiosa posizione, in grazia di quell’equilibrio ac- cidentale a cui si compone col piano, d’una capacità molto più grande di quella che gli compete in istato solitario; e come levando in seguito esso disco in alto, con che tolto ogni epuilibrio o compenso, vien ristretto alla naturale sua angusta capacità, quella stessa dose di elettricità presa al gran conduttore, e che appunto per esser egli sì grande vi producea si debole ten- sione, or ne produce una tanto più grande in cotesto disco; nell’istessa ma- niera, e per l’egual ragione l’elettricità aumenterà una seconda volta di ten- sione facendola passare dal disco già sollevato ad un altro giacente molto più piccolo, da innalzarsi quindi similmente.

Il Sig. CAVALLO, a cui dietro le altre mie sperienze, suggerì quest’ar- tificio, ha fatto tal picciolo disco d’una laminetta non più grande d’uno scillino. E certo questo secondo condensatore dell’elettricità è utile in molti casi in cui l’elettricità non è sensibile ancora o dubbia col primo: come ce ne hanno assicurato varie prove che facemmo insieme. Talora l’ordinario disco toccato dal corpo, di cui si dubitava se avesse o no un principio di elettricità, non movea ancora l’elettrometro sensibilissimo dell’istesso Sig. CAVALLO; ma toccato con quel disco l’altro picciolino, questo facea divergere sensibilmente le pallottoline dell’elettrometro. Eppure qualche volta anche con questo non si otteneva nulla, o un’ombra solamente di elet- tricità. Or se noi supponiamo la tensione elettrica accresciuta a 1000 volte tanto per l’intervento dei due condensatori, il che non è troppo, quanto mai debole esser dovea originariamente nel corpo esaminato? Quando debole p. e. quella che si eccita in un metallo strofinandolo colla mano nuda, giacchè communicata al primo, e da questo al secondo picciolo disco, e finalmente all’elettrometro, le palle appena fan cenno di scostarsi? Ma basta che fac- ciano tanto per essere noi convinti, che l’elettricità non è nulla, e che il metallo l’ha originariamente contratta per lo stropicciamento della mano. Quanto mai eravam lontani da una simile scoperta pochi anni addietro prima del nostro condensatore, e dell’elettrometro così sensibile del Sig. CA- VALLO. Quanti gradi di elettricità noi scopriamo adesso al disotto del più picciolo d’allora?

APPENDICE

Ho detto al § 28. che mi è riuscito finalmente di ottenere segni di- stintissimi di elettricità e dalla semplice evaporazione dell’acqua, e da varie effervescenze chimiche. Essendo questo un fatto non meno interes- sante che nuovo, stimo non inopportuno di far qui il racconto fedele delle sperienze. Le prime dunque, come ivi accenno, sono state fatte a Parigi in compagnia di due fisici illuminati e membri dell’Acc. R. delle Scienze. Furono questi il Sig. LAVOISIER, e il Sig. DE LA PLACE. Eglino concepiron meco la speranza di un felice riuscimento quando ebbi loro mostrato gli effetti del mio condensatore, e spiegata la ragione dei fenomeni: conse- guentemente il Sig. LAVOISIER ne ordinò un grande col piano di marmo bianco. I primi tentativi da me fatti con questo in compagnia del Sig. DE LA PLACE sull’evaporazione dell’acqua e dell’etere non furono coronati dal successo; ma il tempo era cattivo, la stanza troppo picciola e ingombrata di vapori, e l’apparato non troppo ben in ordine. All'incontro quelli che ri- peterono l’istesso Sig. DE LA PLACE e Sig. LAVOISIER ad una campagna di quest’ultimo ebbero buon riuscimento. La qual cosa c’invogliò a ripetere e moltiplicar le sperienze, e il successo fu completo, avendo ottenuto segni chiarissimi di elettricità dall’evaporazione dell’acqua, dalla semplice com- bustione dei carboni, e dall’effervescenza delle limature di ferro nell’acido vitriolico diluto. Ciò avvenne il giorno 13 Aprile e la maniera di far l’espe- rienza fu questa: si isolò in un aperto giardino una gran lastra di metallo, alla quale era attaccato un lungo filo di ferro che veniva a terminare in con- tatto dello scudo o disco posato sul piano di marmo, e questo tenevasi continuamente asciutto e caldo da alquanti carboni sottoposti. Ciò fatto posimo su la detta lastra isolata alcuni scaldini ripieni di carboni mezzo accesi, e lasciammo che la combustione ajutata da un gentil vento che spi- rava andasse rinforzandosi per alcuni minuti: allora rimovendo lo scudo dal contatto del filo metallico e quindi da quello del marmo con alzarlo al consueto modo, vi comparvero i segni aspettati di elettricità, mentre acco- stato al nuovo elettrometro del Sig. CAVALLO, fece che s’aprissero i due fili colle pallottoline: esaminata questa elettricità si trovò essere negativa. Si ripetè l’esperienza ponendo sulla lastra isolata invece dei scaldini quattro vasi con entro limatura di ferro e acqua, quindi versando in tutti quattro a un tempo abbastanza d’olio di vitriolo per far sorgere una furiosa effer- vescenza: quando il più forte bollore cominciava a cadere, allora fu che esplorato lo scudo non che movere i fili dell’elettrometro a qualche distanza, ci diede una sensibile scintilla. Anche qui l’elettricità si riconobbe essere negativa. Quanto furon vivi e distinti i segni elettrici con tal prova dell’ef- fervescenza, altrettanto deboli ed equivoci riuscirono questa volta coll’eva- porazione dell’acqua eccitata or con mettere delle casserole con entro acqua a bollire sopra i scaldini portati come qui innanzi dalla lastra isolata, ora con versar l’acqua in coteste casserole previamente ben riscaldate.

Pochi giorni dopo ripetemmo le sperienze in una grande stanza esten- dendole alle altre effervescenze che producono l’aria fissa, e l’aria nitrosa, con buon successo: l’evaporazione sola dell’acqua produsse segni debolis- simi talchè ebbimo pena a determinare di quale specie fosse l’elettricità; anzi di tre volte, due ci parve che fosse positiva; ma v’è luogo a credere, ed io giudico certamente, che sia stato un errore.

Ancor passati alcuni giorni si ritornò alle sperienze essendo di com- pagnia anche il Sig. LE ROY membro esso pure dell’Accademia R.; ma nè la combustione, nè l’evaporazione dell’acqua non ci dieder segni sensibili: di che accagionammo l’esser l’aria umidissima per il tempo piovoso che fa- ceva. Pur ne ottenemmo colla generazione dell’aria infiammabile nel mo- mento della più viva effervescenza: e se l’elettricità non fu questa volta così forte da scintillare, lo fu abbastanza perchè ne distinguessimo chiarissi- mamente la specie, che era negativa.

Prima di lasciar Parigi (che fu il 23 Aprile) volendo io mostrare qualche sperienza di questo genere ad un amatore di elettricità e valente macchi- nista, il Sig. BILLAUM, una volta che mi trovai nel suo laboratorio, presi una giara di vetro, e sospesala a un cordoncino di seta vi misi i materiali per la produzione dell’aria infiammabile: avea fatto entrare nella giara me- desima un filo di ferro in modo che toccasse la limatura e l’altro suo capo sporgente venisse a comunicare coll’elettrometro sensibilissimo del Sig. CA- VALLO. Quando l’effervescenza fu salita al sommo e la spuma sormontava i labbri del vaso, le palle, scostandosi, dieder segno di elettricità; nè questa fu così debole, che non potesse conoscersi esser negativa.

Le sperienze coll’evaporazione dell’acqua, che non avean troppo bene corrisposto a Parigi, ebbero molto miglior successo a Londra, quando mi suggerì l’espediente di gettare dell’acqua sopra i carboni accesi ch’erano in un scaldino isolato. L’effumazione rapida che succede non manca mai di elettrizzare lo scaldino negativamente, il quale dà segni abbastanza sensibili col solo elettrometro, e col condensatore, se è ben preparato, arriva a produr scintille. Si trovarono presenti la prima volta a queste sperienze in casa del Sig. BENNET grand’amatore di elettricità, il Sig. CAVALLO e il Sig. KIR- WAN membri della S. R. e il Sig. WALKER lettore di fisica. Ci servimmo per apparecchio condensatore d’un picciolo scudo d’elettroforo, e d’un piat- tello di legno, che si trovò al giusto punto semicoibente, il che è raro quando il legno non è inverniciato.

Un’altra volta in casa del Sig. CAVALLO riuscì l’esperienza isolando un picciolo crogiuolo con entro due o tre carboni accesi e quindi versandovi un cucchiajo d’acqua: un filo di ferro che toccava i carboni, ed estendevasi fino all’elettrometro, vi portò sensibile elettricità e sempre negativa.

Queste sono le sperienze, che fino ad ora ho avuto occasione di fare

In Op. Sc. ed in Ant. Coll., con richiamo a questo punto, appare la seguente nota « Cioè fino al Maggio del 1782. Dopo tal tempo le ho replicate moltissime volte sempre con egual successo e molte persone le hanno vedute ». [Nota della Comm.].