114100HYDRODYNAMICÆ
Retentis hypotheſibus &
denominationibus omnibus, quas in §.
3.
adhi-
buimus, poſitoque inſuper tempore à fluxus initio præterito = t, mutan-
das habebimus æquationes in dicto paragrapho datas in alias, quæ relatio-
nem exprimant inter t & v, eliminatis quantitatibus x & d x. Eſt vero elemen-
tum tempuſculi d t proportionale minimo ſpatiolo d x, quod percurritur, di-
viſo per velocitatem √v: ponemus igitur d t = {γdx/√v}, & ſic mutabitur æquatio
dx = Ndv: (na - nv + {n3/mm} v)
quæ data fuit pro affuſione verticali debita velocitate inſtituenda in hanc
(I) dt = N γdv: (na√v - nv√v + {n3/mm} v√v)
altera vero affuſioni inſerviens laterali, nempe dx = Ndv: (na - nv)
abit in hanc poſt eandem ſubſtitutionem
(II) dt = N γdv: (na√v - nv√v)
Hæ vero æquationes debito modo integratæ dant pro prima
(α) t = {mNγ/n√(mma - nna)} X log. {m√a + √(mmv - nnv)/m√a - √(mmv - nnv)}
& pro altera, quæ ex priori deducitur, poſito m = ∞
(β) t = {Nγ/n√a} X log. {√a + √v/√a - √v}. Q. E. I.
buimus, poſitoque inſuper tempore à fluxus initio præterito = t, mutan-
das habebimus æquationes in dicto paragrapho datas in alias, quæ relatio-
nem exprimant inter t & v, eliminatis quantitatibus x & d x. Eſt vero elemen-
tum tempuſculi d t proportionale minimo ſpatiolo d x, quod percurritur, di-
viſo per velocitatem √v: ponemus igitur d t = {γdx/√v}, & ſic mutabitur æquatio
dx = Ndv: (na - nv + {n3/mm} v)
quæ data fuit pro affuſione verticali debita velocitate inſtituenda in hanc
(I) dt = N γdv: (na√v - nv√v + {n3/mm} v√v)
altera vero affuſioni inſerviens laterali, nempe dx = Ndv: (na - nv)
abit in hanc poſt eandem ſubſtitutionem
(II) dt = N γdv: (na√v - nv√v)
Hæ vero æquationes debito modo integratæ dant pro prima
(α) t = {mNγ/n√(mma - nna)} X log. {m√a + √(mmv - nnv)/m√a - √(mmv - nnv)}
& pro altera, quæ ex priori deducitur, poſito m = ∞
(β) t = {Nγ/n√a} X log. {√a + √v/√a - √v}. Q. E. I.