225211SECTIO DECIMA.
dus columnæ A g, antequam novus caloris gradus ſuperveniret, = A, alte-
rius B h = α, pondus columnæ g C = B, columnæ h D = β: pondus co-
lumnæ A g rarefactæ = C, pondus columnæ B h itidem rarefactæ = γ: al-
titudo mercurii in g ante expanſionem aëris A g & B h = l, altitudo ſimilis
poſt iſtam expanſionem = x & habebimus hanc analogiam
B + β: l: : B + A - C + β + α - γ: x: unde eſt
x = {B + A - C + β + α - γ/B + β}l.
rius B h = α, pondus columnæ g C = B, columnæ h D = β: pondus co-
lumnæ A g rarefactæ = C, pondus columnæ B h itidem rarefactæ = γ: al-
titudo mercurii in g ante expanſionem aëris A g & B h = l, altitudo ſimilis
poſt iſtam expanſionem = x & habebimus hanc analogiam
B + β: l: : B + A - C + β + α - γ: x: unde eſt
x = {B + A - C + β + α - γ/B + β}l.
Igitur aſcendet mercurius ab rarefacto aëre inferiore per altitudinem
x - l = {A - C + α - γ/B + β} l = (poſitis omnibus in utroque tubo paribus) {A - C/B} l.
x - l = {A - C + α - γ/B + β} l = (poſitis omnibus in utroque tubo paribus) {A - C/B} l.
Refrigeſcente autem rurſus aëre in A g &
B h iterum deſcendet mercu-
rius in utroque barometro.
rius in utroque barometro.
Notandum hic eſt, poſſe hoc modo à parvula caloris mutatione in A g
atque B h notabilem oriri in barometro variationem ob inſignem aëris denſi-
tatem in partibus inferioribus, qua fieri poteſt, ut in parte A g multo plus
aëris contineatur (imo infinities, ſi aër vi infinita preſſus in infinitè parvum
ſpatium condenſari ponatur) quam in reliqua g C, etiamſi longitudine infini-
ta. Unde ſi pondus A admodum majus ſit pondere B, ſimulque manente
cauſa aërem rarefaciente, pondus C datam ſervet rationem ad A, quod ita
fere fit, apparet aſcenſum mercurii à minimo caloris gradu ſuperveniente in
A g poſſe utcunque magnum eſſe.
atque B h notabilem oriri in barometro variationem ob inſignem aëris denſi-
tatem in partibus inferioribus, qua fieri poteſt, ut in parte A g multo plus
aëris contineatur (imo infinities, ſi aër vi infinita preſſus in infinitè parvum
ſpatium condenſari ponatur) quam in reliqua g C, etiamſi longitudine infini-
ta. Unde ſi pondus A admodum majus ſit pondere B, ſimulque manente
cauſa aërem rarefaciente, pondus C datam ſervet rationem ad A, quod ita
fere fit, apparet aſcenſum mercurii à minimo caloris gradu ſuperveniente in
A g poſſe utcunque magnum eſſe.
Equidem ſi fingatur, partes A g &
B h ſtrictiores admodum eſſe præ
amplitudinibus in g C & h D, intelligitur variationes barometi ab aucto di-
minutove caloris gradu in A g & B h ita fieri minus notabiles, quia ponde-
ra A & α ipſaque C & γ prioribus proportionalia hocmodo decreſcunt; atta-
men variationes barometricæ, quæ ab hac cauſa proveniant, etiamnum ut-
cunque magnæ concipi poterunt.
amplitudinibus in g C & h D, intelligitur variationes barometi ab aucto di-
minutove caloris gradu in A g & B h ita fieri minus notabiles, quia ponde-
ra A & α ipſaque C & γ prioribus proportionalia hocmodo decreſcunt; atta-
men variationes barometricæ, quæ ab hac cauſa proveniant, etiamnum ut-
cunque magnæ concipi poterunt.
§.
20.
Hæc dum ita perpenduntur, veriſimile fit variationes barome-
tricas maxima parte petendas eſſe à celeribus caloris mutationibus in cryp-
tis ſubterraneis. Multas eſſe eaſque permagnas hujuſmodi cryptas jam diu
notum eſt: in terra etiam ſolida pori facere poſſunt quod cryptæ: ſi om-
nes cavitates (tum quæ à cavernis, tum quæ à poris aërem continentibus
tricas maxima parte petendas eſſe à celeribus caloris mutationibus in cryp-
tis ſubterraneis. Multas eſſe eaſque permagnas hujuſmodi cryptas jam diu
notum eſt: in terra etiam ſolida pori facere poſſunt quod cryptæ: ſi om-
nes cavitates (tum quæ à cavernis, tum quæ à poris aërem continentibus