Bošković, Ruđer Josip, Abhandlung von den verbesserten dioptrischen Fernröhren aus den Sammlungen des Instituts zu Bologna sammt einem Anhange des Uebersetzers

List of thumbnails

< >
51
51 (47) 		52
52 (48)
53
53 (49) 		54
54 (50)
55
55 (51) 		56
56 (52)
57
57 (53) 		58
58 (54)
59
59 (55) 		60
60 (56)
< >
page |< < (48) of 199 > >|
    <echo version="1.0RC">
      <text xml:lang="de" type="free">
        <div xml:id="echoid-div12" type="section" level="1" n="8">
          <p>
            <s xml:id="echoid-s605" xml:space="preserve">
              <pb o="48" file="0052" n="52" rhead="Abhandlung"/>
            ſich wie e
              <emph style="super">3</emph>
            verhalten. </s>
            <s xml:id="echoid-s606" xml:space="preserve">Wenn man nun ſetzte,
              <lb/>
            daß die Breite der Oeffnung unendlich ab-
              <lb/>
            wachſe, ſo wird dieſer Fehler eine unendlich
              <lb/>
            kleine Größe der zweyten Ordnung im Anſehen
              <lb/>
            jenes, der aus dem Unterſchiede der Straalen-
              <lb/>
            brechung entſpringt, und nur wie e abnimmt,
              <lb/>
            vermöge deſſen, ſo (68) geſagt worden: </s>
            <s xml:id="echoid-s607" xml:space="preserve">dero-
              <lb/>
            wegen ſo lange man ſich kleiner Oeffnungen
              <lb/>
            gebrauchet, verbleibt die aus der Kugelfläche
              <lb/>
            herrührende Abweichung ohne Vergleich kleiner,
              <lb/>
            als jene, die durch die ungleiche Brechung ein-
              <lb/>
            geführt wird, wie es Newton angemerkt hat
              <lb/>
            (4). </s>
            <s xml:id="echoid-s608" xml:space="preserve">Allein wo die Oeffnungen größer ſind,
              <lb/>
            wächſt der Fehler, deſſen Urſprung die verſchie-
              <lb/>
            dene Brechung iſt, lange nicht ſo geſchwind,
              <lb/>
            als jener, den wir der Kugelfigur zugeſchrieben
              <lb/>
            haben; </s>
            <s xml:id="echoid-s609" xml:space="preserve">und man darf folglich dieſen letzten
              <lb/>
            bey der neuen Art der dioptriſchen Fernröhre
              <lb/>
            nicht außer Acht laſſen, weil man denſelben
              <lb/>
            eine ſehr große Oeffnung giebt.</s>
            <s xml:id="echoid-s610" xml:space="preserve"/>
          </p>
          <p>
            <s xml:id="echoid-s611" xml:space="preserve">76. </s>
            <s xml:id="echoid-s612" xml:space="preserve">Wir haben (67) die Breitenabwei-
              <lb/>
            chung aus der ungleichen Straalenbrechung
              <lb/>
            {d m/m - 1} X {1/2}e beſtimmet; </s>
            <s xml:id="echoid-s613" xml:space="preserve">mithin hat man den
              <lb/>
            allgemeinen Ausdruck ihres Verhältniſſes zu der
              <lb/>
            aus der Kugelfläche entſpringenden, wie {d m/m - 1} x
              <lb/>
            {1/2}e zu {1/4}r ρ e, oder wie {d m/m - 1} zu {1/2}r ρ.</s>
            <s xml:id="echoid-s614" xml:space="preserve"/>
          </p>
          <p>
            <s xml:id="echoid-s615" xml:space="preserve">77. </s>
            <s xml:id="echoid-s616" xml:space="preserve">Es giebt uns Newton in ſeiner Optik
              <lb/>
            (1 Buch 1 Theil 8 Verſuch.) </s>
            <s xml:id="echoid-s617" xml:space="preserve">für die Breite
              <lb/>
            des Abweichungskreiſes aus der Kugelfigur
              <lb/>
            erftlich eine Formel mit folgenden Worten:
              <lb/>
            </s>
            <s xml:id="echoid-s618" xml:space="preserve">Wenn man die gerade Fläche eines </s>
          </p>
        </div>
      </text>
    </echo>
Impressum