Bernoulli, Daniel - Hydrodynamica, sive De viribus et motibus fluidorum commentarii

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6551SECTIO TERTIA. tum acquirit, qui in expellendas aquas ſolus impenditur, hocque pacto
enormem jactum producit. Hanc phænomeni cauſam mox clarius una cum
debitis menſuris explicabo, poſtquam præmiſero verba, quæ hâc de re ex-
tant, in hiſtor. Acad. Reg. ſc. Paris. ad An. 1702. On voit quelques fois, dici-
tur in loco citato, l’eau qui ſort par un ajutage ſaillir trois ou quatre fois
plus haut que ne lui permét la hauteur du réſervoir, ausſi ſe rémet - elle bien
vite à la hauteur, que lui preſcrivent les loix de l’hydroſtatique. Mais com-
ment a-t-elle pu en ſortir en un inſtant. Mſr. De la Hire l’attribue a de
l’air enfermè dans la conduite, qui aγant été preſſé & mis en reſſort par
l’eau, qui deſcendoit toujours, s’eſt debandé contre celle qui montoit & lui
a donné cette viteſſe momentanée.

Recte itaque animadvertit Dn. De la Hire aëri ſaltum deberi, dubium-
que nullum eſt quin veram rationem, quâ aër id producere poſſit, fuiſſet
eruturus, ſi phænomenon, quod obiter attigit, attentius conſideraſſet, fa-
cile utique perſperſpecturus, aërem inter medias aquas nullam ſuſtinere preſſio-
nem, niſi ſuper incumbentis aquæ (imo ne hanc quidem in aquis fluentibus,
uti inferius in ſect. XII. demonſtrabo) nec adeoque aërem compreſſum for-
tius expellere poſſe aquam ſibi præcedentem, quam ſi ſui loco aqua eſſet. Ego
quidem prævidi (quod facillimo experimento ſæpe poſtea ſum expertus) non
eſſe aquam ante aërem poſitam ſolito altius aſſurgentem, ſed illam, quæ aërem
ſequitur, quod nunc clarius faciam.

Sit igitur in Figura vigeſima aquæ ductus C A D B cylindricus, ut eſſe
ſolet, isque totus aquâ plenus, præter particulam m n B aëre plenam. Du-
cantur lineæ horrizontalis & verticalis C H & H B: ponamus brevitatis ergo
aëris gravitatem præ gravitate aquæ nullam cenſeri poſſe, ita ut tranſitus aëris
per orificium B nihil reſiſtat fluxui aquæ, quamvis de cætero facile foret in-
ertiæ aëris rationem habere, niſi calculi prolixitatem evitare vellemus in re,
ubi nullam quærimus præciſionem. Sit longitudo canalis C A D f vel C A D m
(ponimus enim differentiolam mf aëre repletam valde parvam) = β mf vel
ng = δ: H B = a; amplitudo tubi = m, amplitudo orificii B = n; Denique
demus aquæ, cum ſuperficies eſt in mn, nullum eſſe motum, quæſituri

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