Bošković, Ruđer Josip
,
Abhandlung von den verbesserten dioptrischen Fernröhren aus den Sammlungen des Instituts zu Bologna sammt einem Anhange des Uebersetzers
Text
Text Image
Image
XML
Thumbnail overview
Document information
None
Concordance
Notes
Handwritten
Figures
Content
Thumbnails
Table of contents
<
1 - 26
[out of range]
>
<
1 - 26
[out of range]
>
page
|<
<
(78)
of 199
>
>|
<
echo
version
="
1.0RC
">
<
text
xml:lang
="
de
"
type
="
free
">
<
div
xml:id
="
echoid-div18
"
type
="
section
"
level
="
1
"
n
="
10
">
<
p
>
<
s
xml:id
="
echoid-s899
"
xml:space
="
preserve
">
<
pb
o
="
78
"
file
="
0082
"
n
="
82
"
rhead
="
Abhandlung
"/>
Durchmeſſer erhält. </
s
>
<
s
xml:id
="
echoid-s900
"
xml:space
="
preserve
">Allein bey Glaslinſen iſt
<
lb
/>
die Höhe des Kugelſchnittes ſo klein, daß dieſe
<
lb
/>
Methode auch zum gemeinen Gebrauche keine
<
lb
/>
hinlängliche Sicherheit verſchaffen kann.</
s
>
<
s
xml:id
="
echoid-s901
"
xml:space
="
preserve
"/>
</
p
>
<
p
>
<
s
xml:id
="
echoid-s902
"
xml:space
="
preserve
">110. </
s
>
<
s
xml:id
="
echoid-s903
"
xml:space
="
preserve
">So iſt demnach nur übrig, daß wir
<
lb
/>
die halben Durchmeſſer vermittels des zurücke
<
lb
/>
geworfenen, oder auch des zugleich zurückſtraa-
<
lb
/>
lenden, und gebrochenen Lichtes ſuchen. </
s
>
<
s
xml:id
="
echoid-s904
"
xml:space
="
preserve
">Wenn
<
lb
/>
die Fläche hohl iſt, iſt es eine leichte Sache,
<
lb
/>
und die zur Brechung dienlichen Formeln haben
<
lb
/>
eben allda ihren Gebrauch, wenn man ſich nur
<
lb
/>
darein zu ſchicken weiß. </
s
>
<
s
xml:id
="
echoid-s905
"
xml:space
="
preserve
">Es iſt nämlich zu
<
lb
/>
beobachten, daß der mit der Richtung m M G
<
lb
/>
(Fig. </
s
>
<
s
xml:id
="
echoid-s906
"
xml:space
="
preserve
">1 Tab. </
s
>
<
s
xml:id
="
echoid-s907
"
xml:space
="
preserve
">I) einfallende Lichtſtraal nicht
<
lb
/>
<
note
position
="
left
"
xlink:label
="
note-0082-01
"
xlink:href
="
note-0082-01a
"
xml:space
="
preserve
">Fig. 1
<
lb
/>
Tab. I.</
note
>
wiederum nach M h zurückkehren kann, weil
<
lb
/>
dieſes auf eben der Seite liegt im Anſehen des
<
lb
/>
halben Durchmeſſers s M S, auf welcher das
<
lb
/>
Licht einfällt, ſondern es muß die Zurückſtraa-
<
lb
/>
lung auf der andern Seite des halben Durch-
<
lb
/>
meſſers unter einem gleichen Winkel mit dem
<
lb
/>
Einfallswinkel geſchehen, folglich muß das m
<
lb
/>
mit — 1 gleich werden.</
s
>
<
s
xml:id
="
echoid-s908
"
xml:space
="
preserve
"/>
</
p
>
<
p
>
<
s
xml:id
="
echoid-s909
"
xml:space
="
preserve
">111. </
s
>
<
s
xml:id
="
echoid-s910
"
xml:space
="
preserve
">Bringt man dieſen Werth anſtatt
<
lb
/>
des m in die Formel (31) A H = q - q
<
emph
style
="
super
">2</
emph
>
φ;
<
lb
/>
</
s
>
<
s
xml:id
="
echoid-s911
"
xml:space
="
preserve
">wie auch in die andre (33) {1/q} = {1/m (m - 1/a
<
lb
/>
+ 1/p}); </
s
>
<
s
xml:id
="
echoid-s912
"
xml:space
="
preserve
">ſo erhält man {1/q} = {2/a} - {1/p}, und
<
lb
/>
für Parallelſtraalen q
<
emph
style
="
super
">2</
emph
>
φ = {e
<
emph
style
="
super
">2</
emph
>
/2(m - 1) m a} =
<
lb
/>
{e
<
emph
style
="
super
">2</
emph
>
/4 a}: </
s
>
<
s
xml:id
="
echoid-s913
"
xml:space
="
preserve
">wir werden auch nur allein für derglei-
<
lb
/>
chen Straalen uns dieſes kleinen Abzuges </
s
>
</
p
>
</
div
>
</
text
>
</
echo
>