Bošković, Ruđer Josip
,
Abhandlung von den verbesserten dioptrischen Fernröhren aus den Sammlungen des Instituts zu Bologna sammt einem Anhange des Uebersetzers
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Abhandlung
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eines hohlen Kugelſpiegels einfallenden Straalen
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wiederum auf denſelben zurücke geworfen werden,
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lb
/>
gleich wie es auch aus der Formel {1/q} = {2/a}
<
lb
/>
+ {1/p} erhellet, da in dieſem Falle p mit — q
<
lb
/>
gleich wird, mithin {2/q} = {2/a}, und a = q.</
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">115. </
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">Es iſt leicht zu erkennen, daß in
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lb
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allen bisher angeführten Formeln, die ſowohl
<
lb
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zur Dioptrik, und für Gläſer; </
s
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<
s
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echoid-s946
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preserve
">als zur Kato-
<
lb
/>
ptrik, und für Spiegel gehören, wenn man
<
lb
/>
die Dicke der Gläſer beyſeite ſetzet, wie auch
<
lb
/>
die aus der Oeffnungsbreite entſtehende Ab-
<
lb
/>
weichung, die Brennweite für Straalen, die
<
lb
/>
aus einem Punkte auseinander fahren, wenn
<
lb
/>
ſie dem Abſiande dieſes Punkts gleich iſt, dop-
<
lb
/>
pelt ſo groß ſey, als die Brennweite für Paral-
<
lb
/>
le@ſtraalen. </
s
>
<
s
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echoid-s947
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preserve
">Eben dieſes wird ſich zeigen, wenn
<
lb
/>
die Straalen in der erſten erhabenen Fläche ge-
<
lb
/>
brochen werden, und von der zweyten, die in
<
lb
/>
dieſem Falle gegen ſie hohl iſt, zurücke
<
lb
/>
prallen.</
s
>
<
s
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echoid-s948
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">116. </
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<
s
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preserve
">In itzt gedachter Beſtimmung des
<
lb
/>
halben Durchmeſſers einer hohlen Kugelfläche,
<
lb
/>
iſt die aus der Figur entſpringende Abweichung
<
lb
/>
nicht merklich; </
s
>
<
s
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echoid-s951
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preserve
">ſie würde gänzlich verſchwinden,
<
lb
/>
wenn die Straalen genau nach E geworfen
<
lb
/>
würden, welches, als der Mittelpunkt der
<
lb
/>
ganzen Fläche, gegen alle ihre Theile eine durch
<
lb
/>
aus gleiche Stellung hat.</
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">117. </
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">Etwas anſtößiger iſt die Sache, da
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die Kugelflächen erhaben ſind, und nur einen
<
lb
/>
Zerſtreuungspunkt haben, indem ſie die </
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