Varignon, Pierre, Projet d' une nouvelle mechanique : avec Un examen de l' opinion de M. Borelli sur les propriétez des poids suspendus par des cordes

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            gures particuliéres, parce qu’il ſuit ſi naturellement
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              LEVIERS.</note>
            du Corollaire 2. </s>
            <s xml:id="echoid-s1574" xml:space="preserve">qu’il n’y a perſonne qui ne le puiſſe
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            faire de ſoi-même.</s>
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            <emph style="sc">Corollaire</emph>
          IV.</head>
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            <s xml:id="echoid-s1576" xml:space="preserve">On voit de plus de cette propoſition que le point fixe
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            de ce levier, où bien ſon appui B eſt pouſſé de A vers
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            G ſuivant AG par l’impreſſion compoſée qu’il reçoit
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            du concours d’action de ces deux puiſſances, & </s>
            <s xml:id="echoid-s1577" xml:space="preserve">que
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            la réſiſtance qu’il leur fait, étant égale à cette même
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            impreſſion, eſt à la force de chacune d’elles (Lemm.
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            <s xml:id="echoid-s1578" xml:space="preserve">3. </s>
            <s xml:id="echoid-s1579" xml:space="preserve">Cor. </s>
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            <s xml:id="echoid-s1581" xml:space="preserve">Comme la diagonale AG à chacun des
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            côtez du parallelogramme RS, qui les répréſen-
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            tent; </s>
            <s xml:id="echoid-s1582" xml:space="preserve">c’eſt-à-dire, que cette réſiſtance du point fixe,
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            où bien de l’appui B de ce levier, eſt à la force de la
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            puiſſance E, comme AG à AS; </s>
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            <s xml:id="echoid-s1584" xml:space="preserve">à celle de la puiſ-
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            ſance F, comme la même AG à AR.</s>
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            <emph style="sc">Corollaire</emph>
          V.</head>
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            <s xml:id="echoid-s1586" xml:space="preserve">D’où il ſuit que lors que l’angle OAX eſt infini-
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            ment aigu, c’eſt-à-dire, lors que les lignes de direc-
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            tion EX & </s>
            <s xml:id="echoid-s1587" xml:space="preserve">OF des puiſſances E & </s>
            <s xml:id="echoid-s1588" xml:space="preserve">F ſont paralleles,
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            le point A étant alors infiniment éloigné de B, la
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            ligne AG, c’eſt-à-dire, (Cor. </s>
            <s xml:id="echoid-s1589" xml:space="preserve">4.) </s>
            <s xml:id="echoid-s1590" xml:space="preserve">la direction de
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            l’appui B leur eſt auſſi parallele, & </s>
            <s xml:id="echoid-s1591" xml:space="preserve">toujours vers
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            l’endroit, où tendent ces deux puiſſances, lors qu’elles
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            tirent du même côté; </s>
            <s xml:id="echoid-s1592" xml:space="preserve">ou bien vers celui, ou tend la
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            plus proche de cet appui, lors qu’elles tirent de diffé-
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            rens cótez.</s>
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            <emph style="sc">Corollaire</emph>
          VI.</head>
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            <s xml:id="echoid-s1594" xml:space="preserve">Il ſuit encore du Corollaire 4. </s>
            <s xml:id="echoid-s1595" xml:space="preserve">pour tous les leviers
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              <note position="right" xlink:label="note-0087-02" xlink:href="note-0087-02a" xml:space="preserve">fig. 41.
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              42.</note>
            de l’eſpéce exprimée dans les figures 41. </s>
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            <s xml:id="echoid-s1597" xml:space="preserve">42. </s>
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            plus l’angle OAX, que les lignes de direction des
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            puiſſances E & </s>
            <s xml:id="echoid-s1599" xml:space="preserve">F, font entr’elles, ſera obtus, </s>
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