Caverni, Raffaello, Storia del metodo sperimentale in Italia, 1891-1900

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              <s>“ Io considero qui primieramente che tutta la corda BG averà la me­
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              desima tensione in ogni sua parte, cioè tanto sarà tirata nel principio B,
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              <s>Figura 236.
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              quanto nel mezzo D, e quanto verso
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              il fine C. </s>
              <s>Questo è assai chiaro,
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              astraendo però da qualche varietà,
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              che potesse fare il proprio peso
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              della corda, ed anco astraendo dalla
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              differenza, che potesse nascere dal
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              toccamento della corda sopra il piano a lei sottoposto, che però la consi­
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              dereremo in aria, e senza la gravità propria. </s>
              <s>Non di meno si può con questo
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              discorso dimostrar così: ” </s>
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              <s>“ L'uomo traente conferisce al punto B tanta forza, quanta ne ha esso
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              uomo: il punto B tira poi con tanta forza il punto E suo congiunto, quanta
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              ne ha esso B, cioè quanta è la forza dell'uomo, e il punto E tira il punto
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              F suo congiunto con quanta ne ha esso E, cioè quanta è la forza del­
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              l'uomo, e così si può andar discorrendo di tutti i punti, cioè di tutta
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              la corda BG, e concluderemo che l'ultimo punto G, e perciò il gran sasso
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              A, vien tirato con altrettanta forza per appunto con quanta vien tirato il
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              punto B, cioè con la forza dell'uomo traente, non accresciuta nè diminuita. </s>
              <s>” </s>
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              <s>“ Stabiliremo dunque questo principio: che qualunque volta avremo una
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              lunghezza, cioè una estensione di punti continuati, e che il primo di essi
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              punti venga tirato e spinto con una tal forza, anco tutti gli altri successi­
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              vanıente saranno tirati e spinti con la medesima forza, senz'accrescerla o
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              diminuirla, ma trasmettendola sino al fine. </s>
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              <s>“ Consideriamo poi che, se fosse possibile tagliar la corda BG in due
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              parti, senza guastargli quella tensione, che ella aveva avanti fosse tagliata,
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              e se si potesse attaccare la parte tagliata BE in F, e fosse vero che l'una
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              e l'altra corda, tanto BE, quanto EF, ritenesse la medesima tensione di prima;
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              sarebbe vero che il punto F verrebbe tirato, non più da una, ma da due
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              forze uguali a quella dell'uomo traente. </s>
              <s>Nello stesso modo, chi facesse, non
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              due parti della corda, ma dieci o cento, e le attaccasse tutte nel punto F, e
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              ciascuna parte ritenesse la medesima tensione, che aveva la corda avanti
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              fosse divisa in parti; certo è che il punto F sarebbe tirato con forza dieci,
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              e cento volte maggiore di quella, dalla quale era tirato in principio. </s>
              <s>Gli altri
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              punti poi susseguenti tutti sarebbero tirati dalle medesime forze, che vien
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              tirato il punto F, e così per conseguenza il sasso ancora ” (MSS. Gal. </s>
              <s>Disc.,
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              T. XXXVII, fol. </s>
              <s>123). </s>
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              <s>A questa, che intende ad esplicare la recondita natura della forza, fa­
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              remo succedere un'altra proposizion generale, da premettersi alle dimostra­
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              zioni dei moti accelerati, conducendola dal principio degl'indivisibili. </s>
              <s>La detta
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              proposizione è scritta
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              pro confirmanda prima Galilei,
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              e per mostrare a co­
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              loro, i quali non si fidavano del metodo del Cavalieri, come anche i punti,
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              benchè indivisibili, hanno ragioni fra loro infinite, come tutte le altre ter­
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              minate grandezze. </s>
              <s>“ Quod puncta, et reliqua indivisibilia, così preavverte </s>
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