Bošković, Ruđer Josip - Abhandlung von den verbesserten dioptrischen Fernröhren aus den Sammlungen des Instituts zu Bologna sammt einem Anhange des Uebersetzers

[11] Fig. 7.A C B

[12] Fig. 8.A E B F C D

[13] Fig. 9.D h s m M C B A X E H S

[14] Fig. 10.F L C A E N M K I H D B G

[15] Fig. 11.F R N S P Q H

[16] Fig. 12.A I G C F D E B

[17] Fig. 13.A B E L M F H O Q N C G

[18] Fig. 14.A B E l e h L F H C

[19] Fig. 15.É e H B f F C

[20] Fig. 16.e E P d b c a C B D A O M N

[21] Fig. 17.B E L F H A G C D

[22] Tab. II.Fig. 18.A C K F D H L G E I B

[23] Fig. 19.L K I i F e f Q q G H R E r h g P p T t N n S O

[24] Fig. 20.E P D V C B A N M O

[25] Fig. 21.O G e E S s M N f F c b d C B k m D K M P a A H I L

[26] Fig. 22.L E A G P N I T C P S O K D H F M B

[27] Fig. 23.G T V S s O P f F o i b C I B M N e R E Q H

[28] Fig. 25.X Z Y M N V K P O L T R I S G Q H E C A F D

[29] Fig. 24.A E C G H I K L D F M N B

33. In unſerer Formel giebt der erſte
Theil q die Brennpunktsweite der unendlich
nahe bey der Achſe einfallenden Straalen; und
wir haben (28) geſehen, das {1/q} = {1/a} -
{k/m} = {1/a} - {1/m a} + {1/m p} = {m - 1/m a} +
{1/m p} = {1/m} ({m - 1/a} + {1/p}). Der zweyte
Theil - q2 φ iſt die nöthige Verkürzung wegen
der Straalenabweichung, die aus der Oeffnung
der Kugelfläche entſpringt, und wir haben den
halben Durchmeſſer dieſer Oeffnung e angeſetzt.
Nehmen wir an, daß die Straalen mit der
Achſe parallel einfallen, oder daß der ausſtraa-
lende Punkt in einer ſehr großen Entfernung
ſey, ſo werden alle Größen, die mit p dividirt
ſind, verſchwinden: und in dieſem Falle wird
k = {1/a}, folglich {1/q} = {m - 1/a m} und q