Bošković, Ruđer Josip, Abhandlung von den verbesserten dioptrischen Fernröhren aus den Sammlungen des Instituts zu Bologna sammt einem Anhange des Uebersetzers

Page concordance

< >
Scan Original
71 67
72 68
73 69
74 70
75 71
76 72
77 73
78 74
79 75
80 76
81 77
82 78
83 79
84 80
85 81
86 82
87 83
88 84
89 85
90 86
91 87
92 88
93 89
94 90
95 91
96 92
97 93
98 94
99 95
100 96
< >
page |< < (43) of 199 > >|
    <echo version="1.0RC">
      <text xml:lang="de" type="free">
        <div xml:id="echoid-div12" type="section" level="1" n="8">
          <p>
            <s xml:id="echoid-s526" xml:space="preserve">
              <pb o="43" file="0047" n="47" rhead="Von verbeß. Fernröhren."/>
            A I für die doppelte Brennweite der mittlern Straa-
              <lb/>
            len zwiſchen den rothen, und violeten an, ſo wird:
              <lb/>
            </s>
            <s xml:id="echoid-s527" xml:space="preserve">die doppelte Brennweite der mittlern Straalen
              <lb/>
            zu der Längenabweichung, wie die Breite der
              <lb/>
            Oeffnung zu der Breitenabweichung, wenn
              <lb/>
            man nämlich den Durchmeſſer jenes Farbenkreiſes
              <lb/>
            alſo nennet, der das Bild undeutlich macht. </s>
            <s xml:id="echoid-s528" xml:space="preserve">
              <lb/>
            Nehmen wir in jtzt angeführter Proportion die
              <lb/>
            Hälfte der letzten zwey Glieder, und ſetzen
              <lb/>
            2 r : </s>
            <s xml:id="echoid-s529" xml:space="preserve">d r (oder {r d m/m - 1}) = e : </s>
            <s xml:id="echoid-s530" xml:space="preserve">{d m/m - 1} X {1/2} e,
              <lb/>
            werden wir im vierten Gliede den analytiſchen
              <lb/>
            Ausdruck der halben Breitenabweichung O C
              <lb/>
            erhalten; </s>
            <s xml:id="echoid-s531" xml:space="preserve">jedoch wird zu größerer Richtigkeit
              <lb/>
            erfordert, daß wir in m - 1 und r den eigent-
              <lb/>
            lichen Werth der mittlern Straalen annehmen.</s>
            <s xml:id="echoid-s532" xml:space="preserve"/>
          </p>
          <p>
            <s xml:id="echoid-s533" xml:space="preserve">68. </s>
            <s xml:id="echoid-s534" xml:space="preserve">Die Formeln ſelbſt zeigen uns, daß die
              <lb/>
            Längenabweichung beſtändig eben dieſelbe ver-
              <lb/>
            bleibe, was man immer für eine Oeffnung dem
              <lb/>
            Glaſe giebt; </s>
            <s xml:id="echoid-s535" xml:space="preserve">daß hergegen die Breitenabwei-
              <lb/>
            chung in einem gleichen Verhältniſſe mit der
              <lb/>
            Breite der Oeffnung ſtehe. </s>
            <s xml:id="echoid-s536" xml:space="preserve">Nach Newtons Rech-
              <lb/>
            nung iſt {d m/m - 1} = {1/27 X {1/2}}; </s>
            <s xml:id="echoid-s537" xml:space="preserve">mithin wäre
              <lb/>
            nach ſeiner Meinung die Breitenabweichung ein
              <lb/>
            {1/55} Theil von der ganzen Breite der Oeffnung.
              <lb/>
            </s>
            <s xml:id="echoid-s538" xml:space="preserve">Allein die neueren Erfindungen haben uns ent-
              <lb/>
            decket, daß dieſes Verhältniß in verſchiedenen
              <lb/>
            Gläſern auch verſchieden ſey, wie wir ſchon in
              <lb/>
            dem erſten Abſchnitte angemerkt haben, und
              <lb/>
            noch ferner weiſen werden.</s>
            <s xml:id="echoid-s539" xml:space="preserve"/>
          </p>
        </div>
      </text>
    </echo>
Impressum