Bošković, Ruđer Josip, Abhandlung von den verbesserten dioptrischen Fernröhren aus den Sammlungen des Instituts zu Bologna sammt einem Anhange des Uebersetzers

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            vexen Objectivglaſes dem Gegenftande zu
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            kehret, und den Durchmeſſer der erhabenen
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            Fläche D, die halbe Breite der Oeffnung
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            aber S nennet; </s>
            <s xml:id="echoid-s619" xml:space="preserve">wenn beyneben der Einfalls-
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            ſinus zu dem Brechungsſinus, da das Licht
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            aus der Luft in das Glas kommt, ſich wie
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            I zu R verhält; </s>
            <s xml:id="echoid-s620" xml:space="preserve">werden ſich die mit der
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            Achſe parallel einfallenden Straalen an dem
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            Orte, wo das Bild am deutlichſten iſt, in
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            einem kleinen Kreiſe ausbreiten, deſſen Durch.
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            <s xml:id="echoid-s623" xml:space="preserve">} ſeyn wird.</s>
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            <s xml:id="echoid-s625" xml:space="preserve">Dieſe Formel erhalten wir auch aus un-
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            ſerer allgemeinen. </s>
            <s xml:id="echoid-s626" xml:space="preserve">Denn im gegenwärtigen
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            Falle wird in dem Werthe des ρ (55) wegen
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            der Parallelſtraalen das p, und wegen der
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            geraden Fläche das a unendlich; </s>
            <s xml:id="echoid-s627" xml:space="preserve">mithin ver-
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            ſchwinden alle zwiſchen den Klammern einge-
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            ſchloſſene Theile, bis auf den erſten, in wel-
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            chem ſelbſt {1/f} (das ſonſt {1/a} - {1/b} gilt) nur
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            {1/b} wird, weil der halbr Durchmeſſer der
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            bauchichten Seite ſeine Lage verändert: </s>
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            zu folge wird {1/4} r ρ e = r X {m - 1/8} X {m
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            /b
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            ſes doppelt genommen giebt eben </s>
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