Caverni, Raffaello, Storia del metodo sperimentale in Italia, 1891-1900

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              <s>
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              noi posto qui appresso non abbia il pregio di dimostrare d'onde avesse la
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              scienza termometrica il suo primo principio. </s>
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              <s>“ Circa il trovar modo di misurare con che proporzione vadi crescendo
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              e decrescendo il calore della medesima aria, e far sì che tal proporzione sia
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              effabile e si possa esplicare in numeri, parmi ciò esser facile a conseguire,
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              supposto questo principio: cioè che il calore d'una mole d'aria ridotta alla
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              minima condensazione, che per mezzo del maggior freddo ridur si possa,
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              sia nulla, cioè come zero; onde si possa dire: il calore di una quantità
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              d'aria è tanto quanto l'eccesso della mole di detta aria in quello stato di
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              caldezza che si trova, sopra la mole della medesima aria priva totalmente di
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              calore, cioè ridotta alla massima condensazione con la massima freddezza, o
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              per meglio dire con la total privazione di calore, a cui ridur si possa per
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              mezzo del ghiaccio. </s>
              <s>” </s>
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              <s>“ Per esempio sia un vaso di vetro come si vede (fig. </s>
              <s>47) con il collo
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              assai lungo, dentro il quale si metta tant'acqua, che volto poi con il collo
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              <s>Figura 47.
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              all'ingiù arrivi all'altezza A, ed il rimanente AB sia pieno d'aria:
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              dico che se si esporrà al maggior rigor d'aria dell'inverno nel
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              nostro clima la parte AB, e che la bocca del collo sia immersa
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              nell'acqua, l'aria del vaso si condenserà, potendovi succedere per
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              di sotto dell'acqua. </s>
              <s>Nel condensarsi l'aria ed alzarsi l'acqua su il
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              collo, alla fine arriverà quella alla massima condensazione, che per
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              tal mezzo conseguire si possa, e questa alla massima altezza, e sia
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              v. </s>
              <s>g. </s>
              <s>arrivata all'altezza C. </s>
              <s>Supposto dunque il calore della den­
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              sissima aria BC esser zero, avendonela privata con la maggior
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              freddezza dell'ambiente e scacciati fuori i minimi del calore, ma
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              il calore della mole BA della medesima aria men densa esser quanto CA,
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              che è l'eccesso della mole dell'aria BA della prima costituzione sopra la
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              <s>Figura 48.
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              mole BC di detta aria della massima densità; supposto questo,
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              averemo l'intento con ciascuno de'due soliti Termoscopii del
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              Galileo ma preparati in questo modo. </s>
              <s>” </s>
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              <s>“ Sia un vaso di vetro come AB (fig. </s>
              <s>48) dentro al quale sia
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              tant'acqua che non sia meno della capacità del lunghissimo can­
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              nello CD, qual bisogna che nel vano sia d'uniforme grossezza
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              per tutto, e sia diviso e contrassegnato in minutissime particelle
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              eguali, facendo ad ogni cinque posti o ad ogni dieci un segno
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              differente dagli altri. </s>
              <s>Questo cannello s'immerga nel vaso, fin­
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              chè la bocca tocchi il fondo, e poi si sigilli benissimo attorno
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              la bocca A, e per la bocca del cannello C s'infonda piano piano
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              dell'acqua fino all'altezza E. </s>
              <s>Dopo mettasi il vaso nell'acqua con
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              molto ghiaccio, o nel solo ghiaccio spezzato in piccole particelle,
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              e si lasci tanto, finchè l'aria del vaso condensata al possibile,
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              abbi perso tutto il calore, come si disse nel supposto. </s>
              <s>È chiaro
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              che nel luogo dov'era il calore vi subentrerà dell'acqua del cannello e sarà
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              calata v. </s>
              <s>g. </s>
              <s>fino al segno F, oltre al quale il ghiaccio non abbi facoltà di </s>
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