Bošković, Ruđer Josip
,
Abhandlung von den verbesserten dioptrischen Fernröhren aus den Sammlungen des Instituts zu Bologna sammt einem Anhange des Uebersetzers
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Abhandlung
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ſie zurücke werfe, dergeſtalt, daß ſie ſich wiede-
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rum in dem Punckte F der Achſe, aus dem ſie
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eingefallen ſind, vereinigen: </
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echoid-s1035
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preserve
">man verlanget alſo
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den Abſtand D F zu wiſſen. </
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echoid-s1036
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="
preserve
">Man kann nicht
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zweifeln, der Straal werde dazumal nach dem
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Punkte F zurücke kehren, da er innerhalb des
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/>
Glaſes, eine ſenkrechte Richtung auf die zurück-
<
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/>
werfende Fläche bekommt: </
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<
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echoid-s1037
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preserve
">denn in dieſem Falle
<
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macht er den Weg F I G im Eingange, und kann
<
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/>
denſelben weder innerhalb des Glaſes, noch auſ-
<
lb
/>
ſer demſelben im Ausgange ändern. </
s
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<
s
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echoid-s1038
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preserve
">Es gehet
<
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dennoch die Richtung G I nach dem Mittelpunkte
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C, aus welchem die Fläche beſchrieben wird,
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/>
weil ſie gegen dieſe ſenkrecht ſtehet. </
s
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<
s
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echoid-s1039
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preserve
">Hieraus
<
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/>
erhellet, daß die Brennweite D F zu finden
<
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/>
genug ſey, wenn man ſie für Straalen ſuchet,
<
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/>
derer Richtung dem Punkte C zugehet, und die
<
lb
/>
aus dem Glaſe in die hohle Fläche A D B ein-
<
lb
/>
fallen. </
s
>
<
s
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echoid-s1040
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preserve
">Setzt man nun den halben Durchmeſ-
<
lb
/>
ſer der Fläche A D B = a, der andern A E B =
<
lb
/>
b, die Dicke des Glaſes D E = a, D F = u′,
<
lb
/>
das Verhältniß des Einfallsſinus zu dem Bre-
<
lb
/>
chungsſinus m: </
s
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<
s
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echoid-s1041
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">1, da das Licht aus der Luft
<
lb
/>
in das Glas einfällt; </
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<
s
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echoid-s1042
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="
preserve
">und behält die übrigen
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/>
Größen ſo, wie ſie in der Formel (55) ſind an-
<
lb
/>
genommen worden, nämlich {1/q} = {m - 1/m a} +
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lb
/>
{1/m p} (die für der Achſe unendlich nahe Straa-
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lb
/>
len gilt, welche wir allein allhier betrachten, in
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lb
/>
dem man ganz leicht allen merklichen Fehlern vor-
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lb
/>
biegen kann, die aus der Kugelfigur herrühren,
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lb
/>
wenn man nur dem Glaſe eine kleine </
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</
p
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