Varignon, Pierre
,
Projet d' une nouvelle mechanique : avec Un examen de l' opinion de M. Borelli sur les propriétez des poids suspendus par des cordes
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p
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">
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75
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101
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MECHANIQUE.
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paralleles; </
s
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<
s
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echoid-s1965
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">mais ſi elles ſe rencontrent en quelque
<
lb
/>
<
note
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right
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="
note-0101-01
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="
note-0101-01a
"
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="
preserve
">DES
<
lb
/>
LEVIERS.</
note
>
point T, il faut, comme l’on vient de faire, prendre
<
lb
/>
TY à TZ, comme la puiſſance ſuppoſée en λ, eſt à
<
lb
/>
la puiſſance O; </
s
>
<
s
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="
echoid-s1966
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="
preserve
">& </
s
>
<
s
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="
echoid-s1967
"
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="
preserve
">ayant achevé le parallelogramme
<
lb
/>
YZ, faite ſa diagonale TX qui rencontre en F le
<
lb
/>
levier AH: </
s
>
<
s
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="
echoid-s1968
"
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="
preserve
">ce point ſera encore (Prop. </
s
>
<
s
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="
echoid-s1969
"
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="
preserve
">fond.) </
s
>
<
s
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="
echoid-s1970
"
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="
preserve
">celui
<
lb
/>
ſur lequel ces deux puiſſances, ou bien ces trois-ici O,
<
lb
/>
P, & </
s
>
<
s
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="
echoid-s1971
"
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="
preserve
">Q, feroient équilibre, ſi elles étoient ſeules, & </
s
>
<
s
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="
echoid-s1972
"
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="
preserve
">
<
lb
/>
appliquees ſuivant les conditions de ce Problême; </
s
>
<
s
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="
echoid-s1973
"
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="
preserve
">& </
s
>
<
s
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="
echoid-s1974
"
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="
preserve
">
<
lb
/>
ſa charge, dont la direction eſt de T vers X, (Cor. </
s
>
<
s
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="
echoid-s1975
"
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="
preserve
">4.)
<
lb
/>
</
s
>
<
s
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="
echoid-s1976
"
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="
preserve
">eſt en ce cas à la puiſſance O, comme TX à TZ: </
s
>
<
s
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="
echoid-s1977
"
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="
preserve
">ôtant
<
lb
/>
donc encore cette puiſſance avec celle que nous
<
lb
/>
avions ſuppoſée en λ au lieu des puiſſances P & </
s
>
<
s
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="
echoid-s1978
"
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="
preserve
">Q; </
s
>
<
s
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="
echoid-s1979
"
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="
preserve
">
<
lb
/>
& </
s
>
<
s
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="
echoid-s1980
"
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="
preserve
">en mettant une autre en F, dirigée de T vers X
<
lb
/>
ſuivant TX, & </
s
>
<
s
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="
echoid-s1981
"
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="
preserve
">qui ſoit à la puiſſance O, comme
<
lb
/>
TX à TZ; </
s
>
<
s
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="
echoid-s1982
"
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="
preserve
">elle fera encore ſeule ainſi appliquée la
<
lb
/>
même impreſſion ſur le leuier AH, que lui faiſoient
<
lb
/>
auparavant les trois puiſſances O, P, & </
s
>
<
s
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="
echoid-s1983
"
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="
preserve
">Q; </
s
>
<
s
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="
echoid-s1984
"
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="
preserve
">& </
s
>
<
s
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="
echoid-s1985
"
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="
preserve
">par
<
lb
/>
conſéquent ſon centre d’équilibre avec la puiſſance
<
lb
/>
N, ſera celui des quatres puiſſances N, O, P, & </
s
>
<
s
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="
echoid-s1986
"
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="
preserve
">Q. </
s
>
<
s
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="
echoid-s1987
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preserve
">
<
lb
/>
S’il arrive que TX & </
s
>
<
s
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echoid-s1988
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preserve
">NC ſoient paralleles, on trou-
<
lb
/>
vera encore ce point comme dans la première partie
<
lb
/>
de cette ſolution; </
s
>
<
s
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="
echoid-s1989
"
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="
preserve
">mais ſi elles ſe rencontrent en quel-
<
lb
/>
que point β, il faut encore prendre βγ à βε, comme
<
lb
/>
la puiſſance ſuppoſée en F, eſt à la puiſſance N; </
s
>
<
s
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="
echoid-s1990
"
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preserve
">& </
s
>
<
s
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echoid-s1991
"
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="
preserve
">
<
lb
/>
ayant achevé le parallelogramme εγ, il faut prolon-
<
lb
/>
ger ſa diagonale βδ juſqu’à ce qu’elle rencontre le
<
lb
/>
levier AH en D, & </
s
>
<
s
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="
echoid-s1992
"
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preserve
">ce point ſera (prop. </
s
>
<
s
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echoid-s1993
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="
preserve
">fond.) </
s
>
<
s
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="
echoid-s1994
"
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preserve
">celui
<
lb
/>
ſur lequel ces deux puiſſances, ou bien ces quatre-ci
<
lb
/>
N, O, P, & </
s
>
<
s
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="
echoid-s1995
"
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preserve
">Q, feroient équilibre, ſi elles étoient
<
lb
/>
ſeules, & </
s
>
<
s
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echoid-s1996
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="
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">appliquées ſuivant les directions données
<
lb
/>
de ce problême. </
s
>
<
s
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="
echoid-s1997
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preserve
">La direction de ce point ſera encore
<
lb
/>
de β vers δ ſuivant βδ, (Cor. </
s
>
<
s
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echoid-s1998
"
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="
preserve
">4.) </
s
>
<
s
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="
echoid-s1999
"
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="
preserve
">& </
s
>
<
s
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="
echoid-s2000
"
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="
preserve
">ſa charge ſera
<
lb
/>
auſſi à la puiſſance N, comme βδ à βε: </
s
>
<
s
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="
echoid-s2001
"
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="
preserve
">ainſi au lieu
<
lb
/>
de la puiſſance N, & </
s
>
<
s
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="
echoid-s2002
"
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="
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">de celle que nous venons </
s
>
</
p
>
</
div
>
</
text
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</
echo
>