Bošković, Ruđer Josip, Abhandlung von den verbesserten dioptrischen Fernröhren aus den Sammlungen des Instituts zu Bologna sammt einem Anhange des Uebersetzers

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            ſie zurücke werfe, dergeſtalt, daß ſie ſich wiede-
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            rum in dem Punckte F der Achſe, aus dem ſie
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            eingefallen ſind, vereinigen: </s>
            <s xml:id="echoid-s1035" xml:space="preserve">man verlanget alſo
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            den Abſtand D F zu wiſſen. </s>
            <s xml:id="echoid-s1036" xml:space="preserve">Man kann nicht
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            zweifeln, der Straal werde dazumal nach dem
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            Punkte F zurücke kehren, da er innerhalb des
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            Glaſes, eine ſenkrechte Richtung auf die zurück-
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            werfende Fläche bekommt: </s>
            <s xml:id="echoid-s1037" xml:space="preserve">denn in dieſem Falle
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            macht er den Weg F I G im Eingange, und kann
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            denſelben weder innerhalb des Glaſes, noch auſ-
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            ſer demſelben im Ausgange ändern. </s>
            <s xml:id="echoid-s1038" xml:space="preserve">Es gehet
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            dennoch die Richtung G I nach dem Mittelpunkte
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            C, aus welchem die Fläche beſchrieben wird,
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            weil ſie gegen dieſe ſenkrecht ſtehet. </s>
            <s xml:id="echoid-s1039" xml:space="preserve">Hieraus
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            erhellet, daß die Brennweite D F zu finden
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            genug ſey, wenn man ſie für Straalen ſuchet,
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            derer Richtung dem Punkte C zugehet, und die
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            aus dem Glaſe in die hohle Fläche A D B ein-
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            fallen. </s>
            <s xml:id="echoid-s1040" xml:space="preserve">Setzt man nun den halben Durchmeſ-
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            ſer der Fläche A D B = a, der andern A E B =
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            b, die Dicke des Glaſes D E = a, D F = u′,
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            das Verhältniß des Einfallsſinus zu dem Bre-
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            chungsſinus m: </s>
            <s xml:id="echoid-s1041" xml:space="preserve">1, da das Licht aus der Luft
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            in das Glas einfällt; </s>
            <s xml:id="echoid-s1042" xml:space="preserve">und behält die übrigen
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            Größen ſo, wie ſie in der Formel (55) ſind an-
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            genommen worden, nämlich {1/q} = {m - 1/m a} +
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            {1/m p} (die für der Achſe unendlich nahe Straa-
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            len gilt, welche wir allein allhier betrachten, in
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            dem man ganz leicht allen merklichen Fehlern vor-
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            biegen kann, die aus der Kugelfigur herrühren,
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            wenn man nur dem Glaſe eine kleine </s>
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