Bošković, Ruđer Josip, Abhandlung von den verbesserten dioptrischen Fernröhren aus den Sammlungen des Instituts zu Bologna sammt einem Anhange des Uebersetzers

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            ſetzet nur {1/m} (1 - {1/m}) ({1/m} k
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            - {k
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            anſtatt ({m - 1/m
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            }) (k
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            - {m k
              <emph style="super">2</emph>
            /p}), welches
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            doch eben ſo viel heißt. </s>
            <s xml:id="echoid-s261" xml:space="preserve">Allein ſeine Berech-
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            nungsart, die ſich auf einen nicht gar ſo be-
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            kannten, und von der Eigenſchaft der Sinus
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            abhangenden Lehnſatz bezieht, iſt etwas be-
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            ſchwerlich, wenn man alles genau auseinander
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            ſetzen ſollte.</s>
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            <s xml:id="echoid-s263" xml:space="preserve">33. </s>
            <s xml:id="echoid-s264" xml:space="preserve">In unſerer Formel giebt der erſte
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            Theil q die Brennpunktsweite der unendlich
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            nahe bey der Achſe einfallenden Straalen; </s>
            <s xml:id="echoid-s265" xml:space="preserve">und
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            wir haben (28) geſehen, das {1/q} = {1/a} -
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            {k/m} = {1/a} - {1/m a} + {1/m p} = {m - 1/m a} +
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            {1/m p} = {1/m} ({m - 1/a} + {1/p}). </s>
            <s xml:id="echoid-s266" xml:space="preserve">Der zweyte
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            Theil - q
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            φ iſt die nöthige Verkürzung wegen
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            der Straalenabweichung, die aus der Oeffnung
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            der Kugelfläche entſpringt, und wir haben den
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            halben Durchmeſſer dieſer Oeffnung e angeſetzt.
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            <s xml:id="echoid-s267" xml:space="preserve">Nehmen wir an, daß die Straalen mit der
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            Achſe parallel einfallen, oder daß der ausſtraa-
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            lende Punkt in einer ſehr großen Entfernung
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            ſey, ſo werden alle Größen, die mit p dividirt
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            ſind, verſchwinden: </s>
            <s xml:id="echoid-s268" xml:space="preserve">und in dieſem Falle wird
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            k = {1/a}, folglich {1/q} = {m - 1/a m} und q </s>
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