10680NOUVELLE
eſt toujours à ce poids, ou a cette force, quelle qu’elle ſoit,
11DELAVIS comme la diſtance qui eſt entre deux des pas de cette vis, à
la circonfèrence a’un cercle, dont le rayon eſt égal à la diſtance
qui eſt entre cette puiſſance & l’axe de cette mème vis.
11DELAVIS comme la diſtance qui eſt entre deux des pas de cette vis, à
la circonfèrence a’un cercle, dont le rayon eſt égal à la diſtance
qui eſt entre cette puiſſance & l’axe de cette mème vis.
Demonstration.
Premiérement ſi la vis VXYZ eſt fixe, concevons que
22ſig. 60. le point A de ſon écrouë PQ ſoit retenu ſur un de ſes
pas GH par quelque puiſſance R dont la direction AB
ſoit dans le plan de cette écrouë, & perpendiculaire à
EP qui y eſt auſſi, & qui paſſe par le point A. Il eſt clair
que cette puiſſance retenant par ce moyen toute l’é-
crouë PQ, ce point A fait ſur elle la même impreſſion
que s’il ſoutenoit lui ſeul toute l’action du poids, ou de
la force, quelle qu’elle ſoit, qui pouſſe cette écrouë,
ou qui la tire (Remarq. 1.) vers ZY parallelement à
l’axe MS de cette vis: Ainſi l’on peut regarder le
point A de cette écrouë, comme ayant lui ſeul ſuivant
AC perpendiculaire au plan de cette écrouë, & pa-
rallele à MS, toute l’impreſſion qu’elle reçoit de ſa
charge; de ſorte que ſi l’on fait AD perpendiculaire
au pas GH de cette vis, & que de quelque point D
de cette ligne, l’on acheve le parallelogramme BC,
on verra (prop. fond. des ſurf.) que la puiſſance R ſera à
la charge de l’écrouë PQ, comme AB, à AC, ou à BD
qui lui eſt égale; c’eſt-à-dire, à cauſe que le triangle
HFG roulé ſur la vis VXYZ, eſt ſemblable au
triangle ABD; comme HF au demi tour FG de cette
vis, ou comme 2HF, c’eſt-à-dire, HK à un tour
entier. Or regardant EAP comme un levier dont
l’appui eſt le point E de l’axe MS de cette vis, & qui
ſe trouve dans le plan de ſon écrouë; la puiſſance P,
dont la direction eſt auſſi dans ce même plan, & per-
pendiculaire à EP, & conſéquemment parallele à
22ſig. 60. le point A de ſon écrouë PQ ſoit retenu ſur un de ſes
pas GH par quelque puiſſance R dont la direction AB
ſoit dans le plan de cette écrouë, & perpendiculaire à
EP qui y eſt auſſi, & qui paſſe par le point A. Il eſt clair
que cette puiſſance retenant par ce moyen toute l’é-
crouë PQ, ce point A fait ſur elle la même impreſſion
que s’il ſoutenoit lui ſeul toute l’action du poids, ou de
la force, quelle qu’elle ſoit, qui pouſſe cette écrouë,
ou qui la tire (Remarq. 1.) vers ZY parallelement à
l’axe MS de cette vis: Ainſi l’on peut regarder le
point A de cette écrouë, comme ayant lui ſeul ſuivant
AC perpendiculaire au plan de cette écrouë, & pa-
rallele à MS, toute l’impreſſion qu’elle reçoit de ſa
charge; de ſorte que ſi l’on fait AD perpendiculaire
au pas GH de cette vis, & que de quelque point D
de cette ligne, l’on acheve le parallelogramme BC,
on verra (prop. fond. des ſurf.) que la puiſſance R ſera à
la charge de l’écrouë PQ, comme AB, à AC, ou à BD
qui lui eſt égale; c’eſt-à-dire, à cauſe que le triangle
HFG roulé ſur la vis VXYZ, eſt ſemblable au
triangle ABD; comme HF au demi tour FG de cette
vis, ou comme 2HF, c’eſt-à-dire, HK à un tour
entier. Or regardant EAP comme un levier dont
l’appui eſt le point E de l’axe MS de cette vis, & qui
ſe trouve dans le plan de ſon écrouë; la puiſſance P,
dont la direction eſt auſſi dans ce même plan, & per-
pendiculaire à EP, & conſéquemment parallele à