hinreichende Bedingung für die stationäre Verknüpfung (Wärme-
<br/>
gleichgewicht) zweier Systeme. Daraus folgt sofort: Sind die
<br/>
Systeme
<span class="cmex-10">
<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Kinet_de_1902/fulltext/img/cmex10-50.png" alt=" sum " class="10x-x-50"/>
</span>
<sub>
<span class="cmr-7">1</span>
</sub>
und
<span class="cmex-10">
<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Kinet_de_1902/fulltext/img/cmex10-50.png" alt=" sum " class="10x-x-50"/>
</span>
<sub>
<span class="cmr-7">2</span>
</sub>
, und die Systeme
<span class="cmex-10">
<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Kinet_de_1902/fulltext/img/cmex10-50.png" alt=" sum " class="10x-x-50"/>
</span>
<sub>
<span class="cmr-7">1</span>
</sub>
und
<span class="cmex-10">
<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Kinet_de_1902/fulltext/img/cmex10-50.png" alt=" sum " class="10x-x-50"/>
</span>
<sub>
<span class="cmr-7">3</span>
</sub>
statiouär
<br/>
mechanisch verknüpfbar (im Wärmegleichgewichte), so sind
<br/>
es auch
<span class="cmex-10">
<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Kinet_de_1902/fulltext/img/cmex10-50.png" alt=" sum " class="10x-x-50"/>
</span>
<sub>
<span class="cmr-7">2</span>
</sub>
<span class="cmex-10">
<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Kinet_de_1902/fulltext/img/cmex10-50.png" alt=" sum " class="10x-x-50"/>
</span>
<sub>
<span class="cmr-7">3</span>
</sub>
</p>
<p class="indent"> Ich will hier bemerken, dass wir bis jetzt von der Vor-
<br/>
aussetzung, dass unsere Systeme mechanische seien, nur inso-
<br/>
fern Gebrauch gemacht haben, als wir den Liouville’schen
<br/>
Satz und das Energieprincip verwendet haben. Wahrschein-
<br/>
lich lassen sich die Fundamente der Wärmetheorie für noch
<br/>
weit allgemeiner definirte Systeme entwickeln. Solches wollen
<br/>
wir hier jedoch nicht versuchen, sondern uns auf die mecha-
<br/>
nischen Gleichungen stützen. Die wichtige Frage, inwiefern
<br/>
sich der Gedankengang von dem benutzten Bilde loslösen und
<br/>
verallgemeinern lässt, werden wir hier nicht </p>
<div class="center">
<p class="noindent"/>
<p class="noindent">
<span class="cmsy-10">§ </span>
6. Ueber die mechanische Bedeutung der Grösse
<span class="cmmi-10">h.</span>
<sup>
<span class="cmr-7">1</span>
</sup>
)</p>
</div>
<p class="indent"> Die lebendige Kraft
<span class="cmmi-10">L </span>
eines Systems ist eine homogene
<br/>
quadratische Function der Grössen
<span class="cmmi-10">q. </span>
Durch eine lineare
<br/>
Substitution lassen sich stets Variable
<span class="cmmi-10">r </span>
einführen, sodass die
<br/>
lebendige Kraft in der Form </p>
<center class="par-math-display">
<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Kinet_de_1902/fulltext/img/Einst_Kinet_de_190242x.png" alt="L = 1(a r2+ a r2+ ...+ a r 2) 2 1 1 2 2 n n " class="par-math-display"/>
</center>
<p class="nopar"/>
<p class="noindent">und </p>
<center class="par-math-display">
<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Kinet_de_1902/fulltext/img/Einst_Kinet_de_190243x.png" alt=" integral integral d q1 ... dqn = dr1...drn, " class="par-math-display"/>
</center>
<p class="nopar"/>
<p class="noindent">wenn man die Integrale über entsprechende unendlich kleine
<br/>
Gebiete ausdehnt. Die Grössen
<span class="cmmi-10">r </span>
nennt Boltzmann Momen-
<br/>
toiden. Die mittlere lebendige Kraft, welche einer Momentoide
<br/>
entspricht, wenn das System mit einem anderen, von viel
<br/>
grösserer Energie, ein System bildet, nimmt die Form </p>
