bare Dielektrizitätskonstante , die durch die Beziehung g =
mit dem Brechungsindex verknüpft ist. Wir setzen
| (8) |
wobei ebenso wie als unendlich kleine Größe zu be-
handeln
In jedem Punkte des Mediums gelten die Maxwellschen
Gleichungen, welche -- da wir den Einfluß der Geschwindig-
keit der zeitlichen Änderung von auf das Licht vernach-
lässigen können, die Form
Hierin bedeutet G die elektrische, H die magnetische Feld-
stärke, c die Vakuum-Lichtgeschwindigkeit. Durch Eliminieren
von H erhält man
| (9) |
| (10) |
Es sei nun G0 das elektrische Feld einer Lichtwelle, wie
es verlaufen würde, wenn nicht mit dem Orte variierte, wir
wollen sagen ,,das Feld der erregenden Lichtwelle“. Das
wirkliche Feld (Gesamtfeld) G wird sich von G0
unendlich
wenig unterscheiden um das Opaleszenzfeld e, so daß zu
setzen ist
| (11) |
Setzt man die Ausdrücke für und G aus (8) und (11)
in (9) und (10) ein, so erhält man bei Vernachlässigung von
unendlich Kleinem zweiter Ordnung, indem man berücksichtigt,
daß G0 die Maxwellschen Gleichungen mit konstanter Dielek-
trizitätskonstante 0
| (9a) |
| (10a) |