der Kraftlinien der Gravitation erzeugt, so muß dies auch für
<br/>
die Energiedichte der Gravitation selbst gelten. Schreibt man
<br/>
(3b) in der </p>
<center class="par-math-display">
<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1912/fulltext/img/Einst_Zurth_de_191248x.png" alt=" { 2 } -1- grad-c- D c = k cs + 2 k c , " class="par-math-display"/>
</center>
<p class="nopar"/>
<p class="noindent">so erkennt man also sogleich, daß das zweite Glied der Klam-
<br/>
mer als die Energiedichte des Gravitationsfeldes aufzufassen
<br/>
ist.
<sup>
<span class="cmr-8">1</span>
</sup>
) Wir haben nur noch zu zeigen, daß auch nach dem
<br/>
Energieprinzip dieses Glied die Dichte der Energie des Gra-
<br/>
vitationsfeldes </p>
<p class="indent"> Zu diesem Zweck denken wir uns eine im endlichen be-
erstreckten Integrales der totalen, in der Klammer der obigen
<br/>
Gleichung angegebenen </p>
<p class="indent"> Vermöge (4) erhält man </p>
<center class="par-math-display">
<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1912/fulltext/img/Einst_Zurth_de_191249x.png" alt=" integral ( ) dA = s @-c dx + @-c dy + -@ c dz dt @ x @ y @ z integral (@ (s dx) ) integral = - c ---------+ ... d t = c ds d t . @ x " class="par-math-display"/>
<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1912/fulltext/img/Einst_Zurth_de_191250x.png" alt=" { integral 2 } { integral } { integral } d grad--c dt = d 4 grad2V ~ c d t = d 4 grad2u d t c integral [@ u (@ u ) ] { integral @ u integral } = 8 --- d --- + ... d t = 8 du .---d s - D ud u dt . @ x @ x @ n " class="par-math-display"/>
</center>
<p class="nopar"/>
<p class="noindent">Von diesen Integralen verschwindet das erste (Flächenintegral
<br/>
über die unendlich ferne Fläche), weil mit wachsendem Radius-
