<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Theor_de_1903/fulltext/img/Einst_Theor_de_190365x.png" alt=" integral integral ' e dp1...dpn = edp1 ...dpn = N, " class="par-math-display"/>
</center>
<p class="nopar"/>
<p class="noindent">die letzte Gleichung über </p>
derselben Temperatur in Berührung stände. Wir können daher
<br/>
dessen Zustandsverteilung durch die Gleichung </p>
<center class="par-math-display">
<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Theor_de_1903/fulltext/img/Einst_Theor_de_190367x.png" alt=" integral s(1)-2h(1)E(1) (1) (1) d w1 = e dp1 ...dp(n), g " class="par-math-display"/>
</center>
<p class="nopar"/>
<p class="noindent">wobei die Indizes (1) die Zugehörigkeit zum Teilsystem
<p class="indent"> Analoge Gleichungen gelten für die übrigen Teilsysteme.
<br/>
Da die augenblicklichen Werte der Zustandsvariabeln der ein-
<br/>
zelnen Teilsysteme von denen der anderen unabhängig sind,
<br/>
so erhalten wir für die Zustandsverteilung des Gesamtsystems
<br/>
eine Gleichung von der </p>
<table width="100%" class="equation">
<tr>
<td>
<a id="x1-12r7"/>
<center class="math-display">
<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Theor_de_1903/fulltext/img/Einst_Theor_de_190368x.png" alt=" sum c - 2h E integral dw = dw1.dw2 ...= e n n n dp1 ... dpn, g " class="math-display"/>
</center>
</td>
<td width="5%">(7)</td>
</tr>
</table>
<p class="nopar"/>
<p class="noindent">wobei die Summation über alle Systeme, die Integration über
<br/>
das beliebige in allen Variabeln des Gesamtsystems unendlich