<p class="noindent">zu null herabsinken. Das zweite Integral aber läßt sich ver-
<br/>
möge der Feldgleichung (3
<span class="cmmi-12">b</span>
<span class="cmsy-10x-x-120">'</span>
) umformen, so daß man </p>
<center class="par-math-display">
<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1912/fulltext/img/Einst_Zurth_de_191254x.png" alt=" { } integral grad2c integral integral d -------d t = - 4k ud us d t = - 2 k s dcd t . c " class="par-math-display"/>
<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1912/fulltext/img/Einst_Zurth_de_191255x.png" alt=" integral dE = (c ds + s dc - s dc) dt = d A . " class="par-math-display"/>
Energiedichte des Gravitationsfeldes aufzufassen </p>
<div class="center">
<p class="noindent"/>
<p class="noindent">(Eingegangen 23. März 1912.)</p>
</div>
<div class="center">
<p class="noindent"/>
<p class="noindent">----------</p>
</div>
<div class="center">
<p class="noindent"/>
<p class="noindent">Nachtrag zur Korrektur.</p>
</div>
<p class="indent"> Es ist bemerkenswert, daß die Bewegungsgleichungen des
<br/>
materiellen Punktes im </p>
<center class="par-math-display">
<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1912/fulltext/img/Einst_Zurth_de_191258x.png" alt=" { x˙ } @ c -d- V~ --c----- = - V~ -@ x---+ R x-usw . d t q2 q2 m 1 - -2 1 - -2 c c " class="par-math-display"/>
</center>
<p class="nopar"/>
<p class="noindent">eine sehr einfache Form annehmen, wenn man ihnen die Form
<br/>
der Gleichungen von Lagrange gibt. Setzt man </p>
<center class="par-math-display">
<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1912/fulltext/img/Einst_Zurth_de_191259x.png" alt=" V~ -2----2- H = - m c - q , " class="par-math-display"/>
</center>
<p class="nopar"/>
<p class="noindent">so lauten </p>
<center class="par-math-display">
<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1912/fulltext/img/Einst_Zurth_de_191260x.png" alt=" ( ) d @ H @ H --- ---- - ---- = R x usw . d t @ ˙x @ x " class="par-math-display"/>
</center>
<p class="nopar"/>
<p class="indent"> Für den im statischen Gravitationsfeld ohne Einwirkung
<br/>
äußerer Kräfte bewegten materiellen Punkt gilt </p>
<center class="par-math-display">
<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1912/fulltext/img/Einst_Zurth_de_191261x.png" alt=" { integral } d H dt = 0, " class="par-math-display"/>
</center>
<p class="nopar"/>
<p class="noindent"/>
<center class="par-math-display">
<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1912/fulltext/img/Einst_Zurth_de_191262x.png" alt=" { integral V~ -------------------------} d c2 dt2- dx2 - d y2- dz2 = 0. " class="par-math-display"/>
</center>
<p class="nopar"/>
<p class="noindent">Auch hier zeigt sich -- wie dies für die gewöhnliche Rela-
<br/>
tivitätstheorie von Planck dargetan wurde --, daß den Glei-
<br/>
chungen der analytischen Mechanik eine über die Newtonsche
<br/>
Mechanik weit hinausreichende Bedeutung zukommt. Die zu-
