<p class="indent"> Die Maxwell-Hertzschen Gleichungen für den leeren
<br/>
Raum mögen gültig sein für das ruhende System
<span class="cmmi-12">K</span>
, so daß
<br/>
gelten </p>
<center class="par-math-display">
<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurel_de_1905/fulltext/img/Einst_Zurel_de_190558x.png" alt=" 1 @ X @ N @ M 1 @ L @ Y @ Z V- @-t-= @-y-- -@ z-, V-@-t-= @-z-- -@ y-, -1 @ Y- @-L- @-N- 1-@-M-- @ Z- @-X- V @ t = @ z - @ x , V @ t = @ x - @ z , -1 @ Z- = @-M--- @ L-, 1-@-N-= @-X- - @-Y-, V @ t @ x @ y V @ t @ y @ x " class="par-math-display"/>
</center>
<p class="nopar"/>
<p class="noindent">wobei (
<span class="cmmi-12">X, Y, Z</span>
) den Vektor der elektrischen, (
<span class="cmmi-12">L, M, N</span>
) den der
<br/>
magnetischen Kraft </p>
<p class="indent"> Wenden wir auf diese Gleichungen die in
<span class="cmsy-10x-x-120">§ </span>
3 entwickelte
<br/>
Transformation an, indem wir die elektromagnetischen Vor-
<br/>
gänge auf das dort eingeführte, mit der Geschwindigkeit
<span class="cmmi-12">v </span>
<br/>
bewegte Koordinatensystem beziehen, so erhalten wir die
<br/>
Gleichungen:</p>
<center class="par-math-display">
<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurel_de_1905/fulltext/img/Einst_Zurel_de_190559x.png" alt=" ( v ) ( v ) 1 @ X @ b N - -- Y @ b M + -- Z -- ---- = ----------V------ ----------V-----, V @ t @ j @ z ( -v ) ( -v ) -1 @ b-Y----V--N--- @ L- @ b-N----V--Y--- V @ t = @ z - @ q , ( ) ( ) @ b Z + v- M @ b M + v-Z -1 ---------V------= ----------V------ @ L-, V @ t @ q @ j ( v ) ( v ) 1 @ L @ b Y - --N @ b Z + -- M -- ---- = ----------V------ ---------V------, V @ t @ z @ j " class="par-math-display"/>