Einstein, Albert - Zur Elektrodynamik bewegter Koerper

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tritt; man sieht daraus, daß solche Paralleltransformationen --
wie dies sein muß -- eine Gruppe

Wir haben nun die für uns notwendigen Sätze der unseren
zwei Prinzipien entsprechenden Kinematik hergeleitet und gehen
dazu über, deren Anwendung in der Elektrodynamik zu

II. Eektrodynamischer Teil.

§ 6. Transformation der Maxwell-Hertzschen Gleichungen für
den leeren Raum. Über die Natur der bei Bewegung in einem
Magnetfeld auftretenden elektromotorischen Kräfte.

Die Maxwell-Hertzschen Gleichungen für den leeren
Raum mögen gültig sein für das ruhende System K, so daß
gelten

1 @ X @ N @ M 1 @ L @ Y @ Z V- @-t-= @-y-- -@ z-, V-@-t-= @-z-- -@ y-, -1 @ Y- @-L- @-N- 1-@-M-- @ Z- @-X- V @ t = @ z - @ x , V @ t = @ x - @ z , -1 @ Z- = @-M--- @ L-, 1-@-N-= @-X- - @-Y-, V @ t @ x @ y V @ t @ y @ x

wobei (X, Y, Z) den Vektor der elektrischen, (L, M, N) den der
magnetischen Kraft

Wenden wir auf diese Gleichungen die in § 3 entwickelte
Transformation an, indem wir die elektromagnetischen Vor-
gänge auf das dort eingeführte, mit der Geschwindigkeit v
bewegte Koordinatensystem beziehen, so erhalten wir die
Gleichungen:

( v ) ( v ) 1 @ X @ b N - -- Y @ b M + -- Z -- ---- = ----------V------ ----------V-----, V @ t @ j @ z ( -v ) ( -v ) -1 @ b-Y----V--N--- @ L- @ b-N----V--Y--- V @ t = @ z - @ q , ( ) ( ) @ b Z + v- M @ b M + v-Z -1 ---------V------= ----------V------ @ L-, V @ t @ q @ j ( v ) ( v ) 1 @ L @ b Y - --N @ b Z + -- M -- ---- = ----------V------ ---------V------, V @ t @ z @ j

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