Daß p v der isotherm und nicht etwa der adiabatisch
genommene Differentialquotient ist, hängt damit zusammen,
daß von allen Zuständen, die zu einer gegebenen Dichtever-
teilung gehören, der Zustand gleicher Temperatur bei ge-
gebener Gesamtenergie der Zustand größter Entropie, also
auch größter statistischer Wahrscheinlichkeit

Ist die Substanz, um welche es sich handelt, ein ideales
Gas, so ist + 2 = 3 zu setzen. Man erhält für diesen Fall

(17c)

Diese Formel vermag, wie eine Überschlagsrechnung zeigt,
sehr wohl die Existenz des von dem bestrahlten Luftmeer
ausgesandten vorwiegend blauen Lichtes zu erklären.¹) Dabei
ist bemerkenswert, daß unsere Theorie direkt Gebrauch
macht von der Annahme einer diskreten Verteilung der

Auch im Falle eines Flüssigkeitsgemisches gilt der Her-
leitung gemäß Gleichung (17a), wenn man setzt

v = spezifisches Volumen der Masseneinheit der ersten Komponente,

=Arbeit, welche man braucht, um auf umkehrbarem Wege die
Masseneinheit der ersten Komponente bei konstanter Temperatur
auf umkehrbarem Wege vom spezifischen Volumen des Tem-
peraturgleichgewichtes auf ein bestimmtes anderes spezifisches
Volumen zu bringen.

Die Größe läßt sich in dem Falle, daß der mit dem be-
trachteten Flüssigkeitsgemisch koexistierende Dampf als Ge-
misch idealer Gase betrachtet werden kann, und daß die
Mischung als inkompressibel anzusehen ist, durch der Er-
fahrung zugängliche Größen ersetzen. Wir finden dann
durch folgende elementare

Der Masseneinheit der ersten Komponente sei die Masse k
der zweiten Komponente zugemischt. k ist dann ein Maß für
die Zusammensetzung des Gemisches, dessen Gesamtmasse

1) Gleichung (17c) kann man auch erhalten, indem man die Aus-
strahlungen der einzelnen Gasmoleküle summiert, wobei diese als voll-
kommen unregelmäßig verteilt angesehen werden. (Vgl. Rayleigh,
Phil. Mag. 47. p. 375. 1899 und 4. p. 400.)