Einstein, Albert. 'Theorie der Opaleszens von homogenen Fluessigkeiten und Fluessigkeitsgemischen in der Naehe des kritischen Zustandes'. Annalen der Physik, 33 (1910)

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      <body>
        <p class="indent">
          <pb/>
        </p>
        <p class="indent"/>
        <p class="indent"> 1 +
          <span class="cmmi-12">k </span>
        ist. Dies Gemisch besitze eine Dampfphase, und es
          <br/>
        sei
          <span class="cmmi-12">p</span>
          <span class="cmsy-10x-x-120">''</span>
        der Partialdruck,
          <span class="cmmi-12">v</span>
          <span class="cmsy-10x-x-120">''</span>
        das spezifische Volumen der zweiten
          <br/>
        Komponente in der Dampfphase. Dies System sei in eine
          <br/>
        Hülle eingeschlossen, welche einen semipermeabeln Wandteil
          <br/>
        besitzt, durch den die zweite Komponente, nicht aber die erste
          <br/>
        in Gasform aus- und eingeführt werden kann. In eine zweite,
          <br/>
        relativ unendlich große Hülle sei eine relativ unendlich große
          <br/>
        Menge des Gemisches eingeschlossen von derjenigen Zusammen-
          <br/>
        setzung (charakterisiert durch
          <span class="cmmi-12">k</span>
          <sub>
            <span class="cmr-8">0</span>
          </sub>
        ), für welche wir die Opales-
          <br/>
        zenz berechnen wollen. Dies zweite Gemisch besitze auch
          <br/>
        einen Dampfraum mit semipermeabler Wand, und es sei Par-
          <br/>
        tialdruck - spezifisches Volumen der zweiten Komponente im
          <br/>
        Dampfraum mit
          <span class="cmmi-12">p</span>
          <sub>
            <span class="cmr-8">0</span>
          </sub>
          <span class="cmsy-10x-x-120">''</span>
          <span class="cmmi-12">, v</span>
          <sub>
            <span class="cmr-8">0</span>
          </sub>
          <span class="cmsy-10x-x-120">''</span>
        bezeichnet. Im Innern beider Hüllen
          <br/>
        möge die Temperatur
          <span class="cmmi-12">T</span>
          <sub>
            <span class="cmr-8">0</span>
          </sub>
        herrschen. Wir berechnen nun die
          <br/>
        Arbeit
          <span class="cmmi-12">d
            <img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Theor_de_1910/fulltext/img/cmmi12-20.png" alt="y" class="12x-x-20"/>
          </span>
        , welche nötig ist, um durch Transportieren der
          <br/>
        Masse
          <span class="cmmi-12">dk </span>
        der zweiten Komponente von dem zweiten Behälter
          <br/>
        in den ersten in Gasform auf umkehrbarem Wege das Kon-
          <br/>
        zentrationsmaß
          <span class="cmmi-12">k </span>
        im ersten Behälter um
          <span class="cmmi-12">dk </span>
        zu erhöhen. Diese
          <br/>
        Arbeit setzt sich aus folgenden drei Teilen zusammen:</p>
        <center class="par-math-display">
          <img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Theor_de_1910/fulltext/img/Einst_Theor_de_1910103x.png" alt=" dk - ----p 0''v0'' (Arbeit bei der Entnahme aus dem zweiten Beha¨lter) M '' '' (Isothermische Kompression bis auf den Partialdruck -dk- -p-- im ersten Beh alter) M ''R T0 lg p 0'' ¨ dk + ---''p''v'' (Arbeit beim Einf¨uhren in den ersten Beha¨lter) . M " class="par-math-display"/>
        </center>
        <p class="nopar"/>
        <p class="noindent">Hierbei ist das Flüssigkeitsvolumen neben dem Gasvolumen
          <br/>
        vernachlässigt.
          <span class="cmmi-12">M</span>
          <span class="cmsy-10x-x-120">''</span>
        ist das Molekulargewicht der zweiten
          <br/>
        Komponente in der Dampfphase. Da sich das erste und dritte
          <br/>
        Glied nach dem Gesetz von Mariotte wegheben, erhalten </p>
        <center class="par-math-display">
          <img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Theor_de_1910/fulltext/img/Einst_Theor_de_1910104x.png" alt=" '' d y = R-T0-d k lg p--. M '' p0'' " class="par-math-display"/>
        </center>
        <p class="nopar"/>
        <p class="indent"> Die Funktion
          <span class="cmmi-12">
            <img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Theor_de_1910/fulltext/img/cmmi12-20.png" alt="y" class="12x-x-20"/>
          </span>
        ist also unmittelbar aus Konzentrationen und
          <br/>
        Partialdrucken berechenbar. Wir haben nun
          <span class="cmmi-12">
            <img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Theor_de_1910/fulltext/img/cmmi12-40.png" alt="@" class="12x-x-40"/>
          </span>
          <sup>
            <span class="cmr-8">2</span>
          </sup>
          <span class="cmmi-12">
            <img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Theor_de_1910/fulltext/img/cmmi12-20.png" alt="y" class="12x-x-20"/>
          </span>
          <img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Theor_de_1910/fulltext/img/Einst_Theor_de_1910105x.png" alt="/" class="left" align="middle"/>
          <span class="cmmi-12">
            <img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Theor_de_1910/fulltext/img/cmmi12-40.png" alt="@" class="12x-x-40"/>
          v</span>
          <sup>
            <span class="cmr-8">2</span>
          </sup>
        zu er-
          <br/>
        mitteln für denjenigen Zustand, den wir durch den Index ,,
          <sub>
            <span class="cmr-8">0</span>
          </sub>
        “
          <br/>
        bezeichnet haben. Es </p>
        <center class="par-math-display">
          <img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Theor_de_1910/fulltext/img/Einst_Theor_de_1910106x.png" alt=" ( ) ( ) -p''- p''---p0''- p2- lg p '' = lg 1 + p '' = lg (1 + p) = p - 2 ..., 0 0 " class="par-math-display"/>
        </center>
        <p class="nopar"/>
        <p class="noindent">wobei
          <span class="cmmi-12">
            <img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Theor_de_1910/fulltext/img/cmmi12-19.png" alt="p" class="12x-x-19"/>
          </span>
        die relative Druckänderung der zweiten Komponente
          <br/>
        </p>
      </body>
    </html>
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