<span class="cmbx-12">ür das Gravitationsfeld,</span>
<br/>
<span class="cmbx-12">Impulsenergiesatz.</span>
</p>
</div>
<p class="indent"> Um zu zeigen, daß die Feldgleichungen dem Impuls-
<br/>
energiesatz entsprechen, ist es am bequemsten, sie in folgender
<br/>
Hamilton scher Form zu schreiben:</p>
<table width="100%" class="equation">
<tr>
<td>
<a id="x1-60r48"/>
<center class="math-display">
<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Grund_de_1916/fulltext/img/Einst_Grund_de_1916139x.png" alt=" { integral } d H d t = 0 { mn a b H = g-- Gmb G na V~ - g = 1 . " class="math-display"/>
</center>
</td>
<td width="5%">(47a)</td>
</tr>
</table>
<p class="nopar"/>
<p class="noindent">Dabei verschwinden die Variationen an den Grenzen des be-
<br/>
trachteten begrenzten vierdimensionalen </p>
<p class="indent"> Es ist zunächst zu zeigen, daß die Form (47a) den Glei-
<br/>
chungen (47) äquivalent ist. Zu diesem Zweck betrachten
<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Grund_de_1916/fulltext/img/Einst_Grund_de_1916141x.png" alt="dH = Gam b Gbna d gm n + 2gmn Gamb d Gbna a b m n a ( mn b ) = - Gm b G na d g + 2G mb d g Gn a . " class="par-math-display"/>
</center>
<p class="nopar"/>
<p class="noindent">Nun ist </p>
<center class="par-math-display">
<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Grund_de_1916/fulltext/img/Einst_Grund_de_1916142x.png" alt=" ( ) [ ( ac )] d gm n Gbna = - 1 d gm n gb c @-gnc-+ @-g---- @-gan- . 2 @ xa @ xn @ xc " class="par-math-display"/>
</center>
<p class="nopar"/>
<p class="noindent"/>
<p class="indent"> 1) Eigentlich läßt sich dies nur von dem Tensor
