<span class="cmbx-12">16. Allgemeine Fassung der Feldgleichungen der Gravitation.</span>
</p>
</div>
<p class="indent"> Die im vorigen Paragraphen aufgestellten Feldgleichungen
<br/>
für materiefreie Räume sind mit der </p>
<center class="par-math-display">
<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Grund_de_1916/fulltext/img/Einst_Grund_de_1916158x.png" alt="D f = 0 " class="par-math-display"/>
</center>
<p class="nopar"/>
<p class="noindent">der Newtonschen Theorie zu vergleichen. Wir haben die
<br/>
Gleichungen aufzusuchen, welche der Poissonschen </p>
<center class="math-display">
<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Grund_de_1916/fulltext/img/Einst_Grund_de_1916159x.png" alt="D f = 4 p xr " class="math-display"/>
tationsfeld einführt. Man erhält so statt (51) die Tensor-
<br/>
gleichung</p>
<table width="100%" class="equation">
<tr>
<td>
<a id="x1-67r52"/>
<center class="math-display">
<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Grund_de_1916/fulltext/img/Einst_Grund_de_1916160x.png" alt=" -@--(gs b Ga ) = - x [(t s + T s)- 1 d s (t + T )] { @ xa m b m m 2 m V~ ---- - g = 1, " class="math-display"/>