Der Einfachheit halber führen wir nun neue Zustands-
variabeln für die betrachteten Systeme ein; sie mögen mit
bezeichnet werden. Es ist
wobei das Symbol D die Funktionaldeterminante bedeutet.
-- Wir wollen nun die neuen Koordinaten so wählen,
werde. Diese Gleichung läßt sich auf unendlich viele Arten
befriedigen, z. B. wenn man
Wir erhalten also unter Benutzung der neuen
Im folgenden wollen wir uns stets solche Variabeln eingeführt
§ 3. Über die Zustandsverteilung eines Systems, welches ein
System von relativ unendlich großer Energie berührt.
Wir nehmen nun an, daß jedes der N isolierten Systeme,
aus zwei Teilsystemen
und , welche in Wechselwirkung
stehen, zusammengesetzt sei. Der Zustand des Teilsystems
möge durch die Werte der Variabeln II1 ... II, der Zustand
des Systems durch die Werte der Variabeln 1 ... l be-
stimmt sein. Ferner setze sich die Energie E, welche für
jedes System zwischen den Werten E* E* + E* liegen
mag, also bis auf unendlich kleines gleich E* sein soll, bis
auf unendlich kleines, aus zwei Termen zusammen, von denen
der erste H nur durch die Werte der Zustandsvariabeln von ,
der zweite nur durch die der Zustandsvariabeln von be-
stimmt sei, sodaß bis auf relativ unendlich kleines