Einstein, Albert - Ueber die thermodynamische Theorie der Potentialdifferenz zwischen Metallen und vollstaendig dissociirten Loesungen ihrer Salze und ueber eine elektrische Methode zur Erforschung der Molecularkraefte

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Ebenso ist nach Voraussetzung:

es1 = es2 = es und vs1 = vs2 = vs .

Gleichung (1) geht dann über in

nm1 em1 + nm2 em2 - ns es = 0.

(1^')

Von den Gleichungen (2) bleibt die erste und dritte un-
verändert bestehen, aus der zweiten und vierten ergiebt sich
durch

@ { @ ns @ p } @ ns vs---- R T ------ esns E ---- = -----. @ z @ z @ z @ t

Eliminirt man aus den so veränderten Gleichungen (2)
vermittelst der Gleichung (1') die Ableitungen nach der Zeit,
so erhält man wie vorhin einen Ausdruck für d, welcher ein
vollständiges Differential ist. Durch Integration desselben er-
hält

2 2 p2 - p1 = - R-T---vm2---vm1----lg em2-vm2-nm2-+-es vsns-, E vm2 e2- vm1 e1 e2m1 vm1 nm1 + e2s vsns

wobei sich jetzt die Zahlenindices auf die Integrationsgrenzen
beziehen. Infolge der

em nm = esns = em nm 1 1 2 2

erhalten wir noch

R T vm2 - vm1 em2 vm2 + esvs p2- p1 = - -------------------lg ---------------. E vm2 e2- vm1 e1 em1 vm1 + esvs

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Zum Schlusse empfinde ich noch das Bedürfnis, mich zu
entschuldigen, dass ich hier nur einen dürftigen Plan für eine
mühevolle Untersuchung entwerfe, ohne selbst zur experi-
mentellen Lösung etwas beizutragen; ich bin jedoch dazu nicht
in der Lage. Doch hat diese Arbeit ihr Ziel erreicht, wenn
sie einen Forscher veranlasst, das Problem der Molecularkräfte
von dieser Seite her in Angriff zu

Bern, April 1902.

(Eingegangen 30. April 1902.)

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