Einstein, Albert. 'Zur Theorie der Brownschen Bewegung'. Annalen der Physik, 19 (1906)

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damit es trotz der Wirkung der Schwere dauernd suspendiert
bleibe. Wir können uns dabei auf den Fall beschränken, daß
das Teilchen spezifisch schwerer ist als die Flüssigkeit, da der
entgegengesetzte Fall vollkommen analog

Ist v das Volumen des Teilchens, r dessen Dichte, r0 die
Dichte der g die Beschleunigung der Schwere und
x der vertikale Abstand eines Punktes vom Boden des Ge-
fäßes, so ergibt Gleichung

              -RNT-v(r-r0)gx dW  =  konst.e             dx.

Man wird also dann finden, daß suspendierte Teilchen in
einer Flüssigkeit zu schweben vermögen, wenn für Werte
von x, die nicht wegen ihrer Kleinheit sich der Beobachtung
entziehen, die

-R--- N T v (r-  r0)gx

keinen allzu großen Wert besitzt -- vorausgesetzt, daß an den
Gefäßboden gelangende Teilchen nicht durch irgendwelche Um-
stände an demselben festgehalten

§ 3. Über die von der Wärmebewegung verursachten
Veränderungen des Parameters a.

Wir kehren wieder zu dem in § 1 behandelten allgemeinen
Falle zurück, für den wir Gleichung (I) abgeleitet haben. Der
einfacheren Ausdrucksweise und Vorstellung halber wollen wir
aber nun annehmen, daß eine sehr große Zahl (n) identischer
Systeme von der dort charakterisierten Art vorliege; wir haben
es dann mit Anzahlen statt mit Wahrscheinlichkeiten zu tun.
Gleichung (I) sagt dann

Von N Systemen liegt bei

         -RNT-P dn =  f e     d a = F (a)d a
(Ia)

Systemen der Wert des Parameters a in einem zufällig heraus-
gegriffenen Zeitpunkt zwischen a und a + da.

Diese Beziehung wollen wir dazu benutzen, die Größe der
durch die ungeordneten Wärmevorgänge erzeugten unregel-
mäßigen Veränderungen des Parameters a zu ermitteln. Zu
diesem Zweck drücken wir in Zeichen aus, daß die Funktion F a)

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