Durch Vergrößerung der Masse m können wir jederzeit
erreichen, daß das ² multiplizierte Glied, welches auf der
rechten Seite von Gleichung (1) erscheint, vernachlässigt werden
darf. Ferner verschwindet das mit v multiplizierte Glied,
da v und voneinander ganz unabhängig sowohl negativ wie
positiv werden können. Ersetzen wir noch mv² durch die
Temperatur mittels der aus der Gastheorie bekannten

(R = absolute Gaskonstante, N = Loschmidtsche Zahl), so er-
hält Gleichung (1) die Form:

(2)

Wir haben also nur ² und P (bzw. K) durch elektromagne-
tische Betrachtungen zu ermitteln, dann liefert Gleichung (2)
das

Um die Kraft zu berechnen, welche die Strahlung einem
bewegten Oszillator entgegenstellt, berechnen wir zuerst die
Kraft auf einen ruhenden Oszillator und
transformieren diese dann mit Hilfe der
aus der Relativitätstheorie folgenden

Der Oszillator mit Eigenschwingung
₀ schwinge frei in der z-Richtung eines
rechtwinkeligen Koordinatensystems x, y, z.
Bezeichnen dann G und H die elek-
trische bzw. magnetische Kraft des
äußeren Feldes, so gehorcht das Moment f
des Oszillators nach Planck²) der Diffe-
rentialgleichung:

(3)

Hierbei ist noch eine für die Dämpfung des Oszillators durch
Ausstrahlung charakteristische

1) Vgl. auch M. Abraham, Ann. d. Phys. 14. p. 273 ff.,

2) M. Planck, Vorl. über die Theorie der Wärmestrahlung p.