Einstein, Albert; Stern, Otto.
'Einige Argumente fuer die Annahme einer molekularen Agitation beim absoluten Nullpunkt'.
Annalen der Physik,
40
(1913)
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>|
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html
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body
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p
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="
indent
">
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pb
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p
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<
p
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="
indent
"/>
<
p
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="
noindent
">Widerspruch steht, während Kurve I, die auf der Annahme
<
br
/>
einer Nullpunktsenergie basiert, die Resultate der Messungen
<
br
/>
in vorzüglicher Weise widergibt. Um festzustellen, welchen
<
br
/>
Wert nach Formel (4)
<
span
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cmmi-12
">
<
img
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="
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n
"
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12x-x-17
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für die Grenze
<
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cmmi-12
">T </
span
>
= 0 annimmt,
<
br
/>
schreiben wir (4) in folgender </
p
>
<
center
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="
par-math-display
">
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img
src
="
http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Einig_de_1913/fulltext/img/Einst_Einig_de_191317x.png
"
alt
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h e hknT-= ---h--- - 1 = pn-+-2-. p n- h2 pn - h2
"
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par-math-display
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>
<
p
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="
nopar
"/>
<
p
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="
noindent
">Dann sieht man, daß für
<
span
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cmmi-12
">T </
span
>
= 0
<
span
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cmmi-12
">
<
img
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"
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="
n
"
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12x-x-17
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span
>
nicht gleich Null werden
<
br
/>
kann, da die rechte Seite dann gegen
<
span
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cmsy-10x-x-120
">-</
span
>
1 konvergieren würde,
<
br
/>
während auf der linken eine Potenz
<
span
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cmmi-12
">e </
span
>
steht. Es muß also
<
br
/>
für lim
<
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">T </
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= 0
<
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cmmi-12
">
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n
"
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12x-x-17
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endlich bleiben, und zwar muß die rechte
<
br
/>
Seite ebenso wie die linke gegen
<
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">
<
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oo
"
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10-120x-x-31
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>
konvergieren, es muß
<
br
/>
daher
<
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">p
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n
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<
sub
>
<
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">0</
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>
</
sub
>
<
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">- </
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>
<
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cmmi-12
">h</
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>
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/
"
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left
"
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2 = 0 sein, falls wir mit
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">
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n
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sub
>
<
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">0</
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>
</
sub
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den Grenzwert
<
br
/>
von
<
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">
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n
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für
<
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">T </
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= 0 bezeichnen. Es ist
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">
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n
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<
sub
>
<
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">0</
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>
</
sub
>
=
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cmmi-12
">h</
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>
<
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/
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left
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2
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cmmi-12
">p</
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>
. Im vor-
<
br
/>
liegenden Falle ergibt sich
<
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cmmi-12
">
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n
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sub
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">0</
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zu 11
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3
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">
<
sup
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htf
">
<
strong
>.</
strong
>
</
sup
>
</
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>
10
<
sup
>
<
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">12</
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>
</
sup
>
. Der Wert von
<
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">
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n
"
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>
<
br
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ändert sich zunächst auch sehr wenig mit steigender Tempe-
<
br
/>
ratur; so ist bei 102
<
sup
>
<
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cmr-8
">0</
span
>
</
sup
>
abs.
<
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">
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n
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= 11
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cmmi-12
">, </
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4
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">
<
sup
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htf
">
<
strong
>.</
strong
>
</
sup
>
</
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>
10
<
sup
>
<
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">12</
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>
</
sup
>
, bei 189
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sup
>
<
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">0</
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>
</
sup
>
<
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">
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n
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= 12
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3
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">
<
sup
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htf
">
<
strong
>.</
strong
>
</
sup
>
</
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>
10
<
sup
>
<
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">12</
span
>
</
sup
>
,
<
br
/>
bei 323
<
sup
>
<
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">0</
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>
</
sup
>
<
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">
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n
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= 14
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3
<
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">
<
sup
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htf
">
<
strong
>.</
strong
>
</
sup
>
</
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>
10
<
sup
>
<
span
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="
cmr-8
">12</
span
>
</
sup
>
. Dies erklärt nun, weshalb Eucken
<
br
/>
seine Messungen verhältnismäßig noch am besten durch die
<
br
/>
einfache Einsteinsche Formel mit von der Temperatur un-
<
br
/>
abhängigem
<
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cmmi-12
">
<
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n
"
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>
(Kurve III, Fig. 2) darstellen konnte. Jedoch
<
br
/>
sieht man, daß auch diese Formel, namentlich bei höheren
<
br
/>
Temperaturen, versagt, abgesehen davon, daß ohne die An-
<
br
/>
nahme der Nullpunktsenergie die Konstanz von
<
span
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cmmi-12
">
<
img
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="
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"
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="
n
"
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12x-x-17
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</
span
>
völlig un-
<
br
/>
verständlich bleibt. Man sieht also, daß die spezifische Wärme
<
br
/>
des Wasserstoffs die Existenz einer Nullpunktsenergie wahr-
<
br
/>
scheinlich macht, und es handelt sich nur noch darum, zu
<
br
/>
prüfen, wie weit der spezielle Wert von
<
span
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cmmi-12
">h
<
img
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"
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n
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"
alt
="
/
"
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="
left
"
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"/>
2 als gesichert
<
br
/>
anzusehen ist. Da nun in der folgenden Untersuchung über
<
br
/>
das Strahlungsgesetz der Betrag der Nullpunktsenergie zu
<
span
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cmmi-12
">h
<
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="
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"
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n
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<
br
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angenommen werden muß, haben wir die spezifische Wärme des
<
br
/>
Wasserstoffs auch für diese Annahme berechnet (
<
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cmmi-12
">p </
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>
= 5
<
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<
sup
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htf
">
<
strong
>.</
strong
>
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sup
>
</
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>
10
<
sup
>
<
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cmsy-8
">-</
span
>
<
span
class
="
cmr-8
">40</
span
>
</
sup
>
,
<
br
/>
Kurve IV, Fig. 2). Es ist ersichtlich, daß die Kurve bei
<
br
/>
höheren Temperaturen zu steil und zu hoch ist. Andererseits
<
br
/>
ist zu bemerken, daß bei Berücksichtigung der Geschwindig-
<
br
/>
keitsverteilung unter den Molekülen die Kurve jedenfalls etwas
<
br
/>
flacher ausfallen dürfte. Es ist demnach zwar unwahrschein-
<
br
/>
</
p
>
</
body
>
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html
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