Es sei ferner ein Teilsystem des Systemes der P bestimmt
durch die p₁...p_m (welche zu den P gehören), und
es sei angenommen, daß sich die Energie des ganzen Systems
mit großer Annäherung aus zwei Teilen zusammengesetzt denken
lasse, von denen einer (E) nur von den p₁...p_m abhänge, wahrend
der andere von p₁...p_m unabhängig sei. E sei ferner unend-
lich klein gegen die Gesamtenergie des

Die Wahrscheinlichkeit d W dafür, daß die p in einem
zufällig herausgegriffenen Zeitpunkt in einem unendlich kleinen
Gebiete (dp₁, dp₂ ... dp_m) liegen, ist dann durch die Gleichung
gegeben¹)

(2)

Hierbei ist C eine Funktion der absoluten Temperatur (T), N
die Anzahl der Molekule in einem Grammaquivalent, R die
Konstante der auf das Grammolekül bezogenen

Setzt

wobei das Integral über alle Kombinationen der p zu er-
strecken ist, welchen Energiewerte zwischen E und E + d E
entsprechen, so erhält man

(3)

Setzt man als Variable P die Schwerpunktskoordinaten
und Geschwindigkeitskomponenten von Massenpunkten (Atomen,
Elektronen), und nimmt man an, daß die Beschleunigungen nur
von den Koordinaten, nicht aber von den Geschwindigkeiten
abhängen, so gelangt man zur molekular-kinetischen Theorie
der Wärme. Die Relation (1) ist hier erfüllt, so daß auch
Gleichung (2)

Denkt man sich speziell als System der p ein elementares
Massenteilchen gewählt, welches längs einer Geraden Sinus-
schwingungen auszuführen vermag, und bezeichnet man mit x
bez. momentane Distanz von der Gleichgewichtslage bez.
Geschwindigkeit desselben, so erhält man

(2 a)

1) A. Einstein, Ann. d. Phys. 11. p. 170 u. f. 1903.