Daraus erhält man durch Integration für den Mittelwert der
lebendigen Kraft dieses

Die kinetische Gastheorie lehrt aber, daß diese Größe bei
konstantem Volumen des Gases proportional dem vom Gase
ausgeübten Drucke ist. Dieser ist definitionsgemäß der in
der Physik als absolute Temperatur bezeichneten Größe pro-
portional. Die von uns als absolute Temperatur bezeichnete
Größe ist also nichts anderes als die mit dem Gasthermo-
meter gemessene Temperatur eines

Wir haben bisher nur Systeme ins Auge gefaßt, welche
sich im stationären Zustande befanden. Wir wollen nun auch
Veränderungen von stationären Zuständen untersuchen, jedoch
nur solche, welche sich so langsam vollziehen, daß die in einem
beliebigen Momente herrschende Zustandsverteilung von der
stationären nur unendlich wenig abweicht; oder genauer ge-
sprochen, daß in jedem Momente die Wahrscheinlichkeit, daß
die Zustandsvariabeln in einem gewissen G liegen, bis
auf unendlich kleines durch die oben gefundene Formel dar-
gestellt sei. Eine solche Veränderung nennen wir einen un-
endlich langsamen

Wenn die Funktionen (Gleichung (1)) und die Energie E
eines Systems bestimmt sind, so ist nach dem vorigen auch
seine stationäre Zustandsverteilung bestimmt. Ein unendlich
langsamer Prozeß wird also dadurch bestimmt sein, daß sich
entweder E ändert oder die Funktionen die Zeit explizite
enthalten, oder beides zugleich, jedoch so, daß die entsprechen-
den Differentialquotienten nach der Zeit sehr klein

Wir haben angenommen, daß die Zustandsvariabeln eines
isolierten Systems sich nach Gleichungen (1) verändern. Um-
gekehrt wird aber nicht stets, wenn ein System von Glei-
chungen (1) existiert, nach denen sich die Zustandsvariabeln
eines Systems ändern, dieses System ein isoliertes sein müssen.
Es kann nämlich der Eall eintreten, daß ein betrachtetes
System derart unter dem Einfluß anderer Systeme sich be-