Einstein, Albert. 'Theorie der Opaleszens von homogenen Fluessigkeiten und Fluessigkeitsgemischen in der Naehe des kritischen Zustandes'. Annalen der Physik, 33 (1910)

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    <html>
      <body>
        <p class="nopar">
          <pb/>
        </p>
        <p class="indent"/>
        <p class="noindent">oder, wenn man konsequent das spezifische Volumen
          <span class="cmmi-12">v </span>
        ein-
          <br/>
        führt und
          <span class="cmmi-12">c</span>
          <img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Theor_de_1910/fulltext/img/Einst_Theor_de_191091x.png" alt="/" class="left" align="middle"/>
          <span class="cmmi-12">n </span>
        durch die Wellenlänge
          <span class="cmmi-12">
            <img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Theor_de_1910/fulltext/img/cmmi12-15.png" alt="c" class="12x-x-15"/>
          </span>
        des erregenden Lichtes
          <br/>
        ersetzt:</p>
        <table width="100%" class="equation">
          <tr>
            <td>
              <a id="x1-27r17"/>
              <center class="math-display">
                <img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Theor_de_1910/fulltext/img/Einst_Theor_de_191092x.png" alt=" ( ) @ e 2 --- v --- ( )4 2 ey2 = R--T0 ---@-v---- 2p- ---P---- Ay--. N @2-y- c (4 pD)2 2 @ v2 " class="math-display"/>
              </center>
            </td>
            <td width="5%">(17)</td>
          </tr>
        </table>
        <p class="nopar"/>
        <p class="noindent">Hierbei ist das durchstrahlte opaleszenzerregende Volumen,
          <br/>
        auf dessen Gestalt es nicht ankommt, mit
          <img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Theor_de_1910/fulltext/img/cmr12-8.png" alt="P" class="12x-x-8"/>
        bezeichnet. Eine
          <br/>
        analoge Formel gilt bezüglich
          <span class="cmmi-12">z</span>
        -Komponente, während
          <br/>
        seine
          <span class="cmmi-12">x</span>
        -Komponente von e verschwindet. Man sieht daraus,
          <br/>
        daß für Intensität und Polarisationszustand des nach einer
          <br/>
        bestimmten Richtung entsandten Opaleszenzlichtes die Projektion
          <br/>
        des elektrischen Vektors des erregenden Lichtes auf die Normal-
          <br/>
        ebene zum Opaleszenzstrahl maßgebend ist, welches auch die
          <br/>
        Fortpflanzungsrichtung des erregenden Lichtes sein mag.
          <sup>
            <span class="cmr-8">1</span>
          </sup>
        ) Be-
          <br/>
        zeichnet
          <span class="cmmi-12">J</span>
          <sub>
            <span class="cmmi-8">e</span>
          </sub>
        die Intensität des erregenden Lichtes,
          <span class="cmmi-12">J</span>
          <sub>
            <span class="cmr-8">0</span>
          </sub>
        die des
          <br/>
        Opaleszenzlichtes in der Distanz
          <span class="cmmi-12">D </span>
        von der Erregerstelle in
          <br/>
        bestimmter Richtung,
          <span class="cmmi-12">
            <img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Theor_de_1910/fulltext/img/cmmi12-27.png" alt="f" class="cmmi-12x-x-27" align="middle"/>
          </span>
        den Winkel zwischen elektrischem
          <br/>
        Vektor des Erregerlichtes und der Normalebene zum be-
          <br/>
        trachteten Opaleszenzstrahl, so ist nach (17)</p>
        <table width="100%" class="equation">
          <tr>
            <td>
              <a id="x1-28r18"/>
              <center class="math-display">
                <img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Theor_de_1910/fulltext/img/Einst_Theor_de_191093x.png" alt=" ( )2 @ e J0 R T0 v @ v (2 p)4 P ---= ---------2----- --- -------2 cos2 f . Je N @-y-- c (4p D) @ v2 " class="math-display"/>
              </center>
            </td>
            <td width="5%">(17a)</td>
          </tr>
        </table>
        <p class="nopar"/>
        <p class="noindent">Wir berechnen noch die scheinbare Absorption infolge Opales-
          <br/>
        zenz durch Integration des Opaleszenzlichtes über alle Rich-
          <br/>
        tungen. Man erhält, wenn man mit
          <span class="cmmi-12">
            <img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Theor_de_1910/fulltext/img/cmmi12-e.png" alt="d" class="12x-x-e"/>
          </span>
        die Dicke der durch-
          <br/>
        strahlten Schicht, mit
          <span class="cmmi-12">
            <img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Theor_de_1910/fulltext/img/cmmi12-b.png" alt="a" class="12x-x-b"/>
          </span>
        die Absorptionskonstante bezeichnet
          <br/>
        (
          <span class="cmmi-12">e</span>
          <sup>
            <span class="cmsy-8">-</span>
            <span class="cmmi-8">n
              <img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Theor_de_1910/fulltext/img/cmmi8-e.png" alt="d" class="8x-x-e"/>
            </span>
          </sup>
        = Schwächungsfaktor der </p>
        <table width="100%" class="equation">
          <tr>
            <td>
              <a id="x1-29r18"/>
              <center class="math-display">
                <img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Theor_de_1910/fulltext/img/Einst_Theor_de_191094x.png" alt=" ( )2 @ e ( ) 1 R T0 v @ v 2 p 4 a = --- ---------2----- --- . 6 p N @-y-- c @ v2 " class="math-display"/>
              </center>
            </td>
            <td width="5%">(18)</td>
          </tr>
        </table>
        <p class="nopar"/>
        <p class="noindent"/>
        <p class="indent"> 1) Daß unser Opaleszenzlicht diese Eigenschaft mit demjenigen
          <br/>
        Opaleszenzlicht gemein hat, das durch gegen die Wellenlänge des Lichtes
          <br/>
        kleine suspendierte Körper veranlaßt wird, kann nicht auffallen. Denn
          <br/>
        in beiden Fällen handelt es sich um unregelmäßige, örtlich rasch ver-
          <br/>
        änderliche Störungen der Homogenität der durchstrahlten Substanz. </p>
      </body>
    </html>
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