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Wir führen nun wieder die zwei stets relativ zueinander
bewegten Koordinatensysteme (x, y, z) und (, , ) ein. Relativ
zu (, , ) sei ein Massenpunkt mit der Geschwindigkeit w
bewegt in einer Richtung, welche mit der positiven -Achse
den Winkel bilde. Unter Benutzung der in § 5 (l. c.) her-
geleiteten Beziehungen läßt sich leicht die Energie
des Massen-
punktes, bezogen auf das System (x, y, z) bestimmen. Man
Sind mehrere Massenpunkte vorhanden, denen verschiedene
Massen, Geschwindigkeiten und Bewegungsrichtungen zukommen,
so erhalten wir für deren Gesamtenergie E den
Bis jetzt haben wir über den Bewegungszustand des Systems (, , )
relativ zu den bewegten Massen nichts festgesetzt. Wir können
und wollen hierüber nun folgende, den Bewegungszustand von
(, , ) eindeutig bestimmende Bedingungen
wobei w, w, w die Komponenten von w bezeichnen. Dieser
Festsetzung entspricht in der klassischen Mechanik die Be-
dingung, daß das Bewegungsmoment des Massensystems in
bezug auf (, , ) verschwinde. Dann erhalten