Berücksichtigt man die im § 1 angegebenen Ausdrücke
für K₀ und , so erhält man für die kinetische Energie des
elektrisierten starren Körpers den

Dieser Ausdruck ist, wie es sein muß, von der Orientierung
des Körpers relativ zur Translationsrichtung unabhängig. Ver-
gleicht man den Ausdruck für K mit dem für die Energie K₀
eines nicht elektrisch geladenen

so erkennt man, daß der elektrostatisch geladene Körper eine
träge Masse besitzt, welche die des nicht geladenen Körpers
um die durch das Quadrat der Lichtgeschwindigkeit dividierte
elektrostatische Energie übertrifft. Der Satz von der Trägheit
der Energie wird also durch unser Resultat in dem behandelten
speziellen Fall

Nach dem Vorangehenden könnte es scheinen, als ob wir
von dem Ziele, eine dem Relativitätsprinzip entsprechende
Dynamik der Paralleltranslation des starren Körpers zu schaffen,
nicht mehr weit entfernt wären. Man muß sich indessen daran
erinnern, daß die im § 1 ausgeführte Untersuchung die Energie
des Kräften unterworfenen starren Körpers nur für den Fall
lieferte, daß jene Kräfte zeitlich konstant sind. Wenn zur
Zeit t₁ die Kräfte X' von der Zeit abhängen, so erweist sich
die Arbeit E, also auch die Energie des starren Körpers,
nicht nur als abhängig von denjenigen Kräften, welche zu
einer bestimmten Zeit herrschen.

Um die hier vorliegende Schwierigkeit möglichst drastisch
zu beleuchten, denken wir uns folgenden einfachen Spezialfall.
Wir betrachten einen starren Stab AB, welcher relativ zu
einem Koordinatensystem (, , ) ruhe, wobei die Stabachse
in der -Achse ruhe. Zu einer bestimmten Zeit ₀ mögen