Wir gehen aus vom Biot-Savartschen Gesetz. Auf ein
stromdurchflossenes Volumenelement, welches sich in einem
magnetischen Felde befindet, wirkt erfahrungsgemäß pro Vo-
lumeneinheit die Kraft:

falls die betrachtete, stromdurchflossene Materie nicht magne-
tisch polarisierbar ist. Für das Innere von magnetisch polari-
sierbaren Körpern wurde, soviel uns bekannt ist, bis jetzt jene
Kraft gleich¹

gesetzt, wobei B die magnetische Induktion bedeutet. Wir
wollen nun zeigen, auch im Falle, daß das stromdurch-
flossene Material magnetisch polarisierbar ist, die auf das strom-
durchflossene Volumenelement wirkende Kraft erhalten wird,
wenn man zu der durch die Gleichung (7) ausgedrückten Kraft
noch die Volumenkraft:

(9)

hinzufügt. Wir wollen dies zuerst an einem einfachen Bei-
spiel anschaulich machen. Der unendlich dünne im Querschnitt gezeichnete Streifen S
erstrecke sich senkrecht zur Papierebene nach beiden Seiten
ins Unendliche. Er bestehe aus
magnetisch polarisierbarem Mate-
rial und befinde sich in einem
homogenen H_a, dessen
Richtung durch die Pfeile (vgl.
Figur) angedeutet ist. Wir fragen
nach der auf den Materialstreifen wirkenden Kraft, falls der-
selbe von einem Strome i durchflossen

Die Erfahrung lehrt, daß diese Kraft von der magnetischen
Permeabilität des Leitermateriales unabhängig ist, und man
schloß daraus, daß es nicht die Feldstärke H, sondern die
magnetische Induktion B_i sein müsse, welche für die pondero-

1) Vgl. z. B. auch M. Abraham, Theorie der Elektrizität 2. p. 319.