Einstein, Albert; Laub, Jakob. 'Über die im elektromagnetischen Felde auf ruhende Körper ausgeübten ponderomotorischen Kräfte'. Annalen der Physik, 26 (1908)

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mit p den Vektor des Dipolmomentes, so erhält man fült die
X-Komponente der gesuchten Kraft den Ausdruck:

         @ Gx-      @-Gx-       @-Gx- fx  = px @ x   +  py @ y  +  pz  @ z .

Denkt man sich den letzten Ausdruck für alle Dipole in der
Volumeneinheit gebildet und summiert, so erhält man unter
Berücksichtigung der Beziehung:

 sum      p  =  P

die Gleichung:

         {   @ G          @ G         @ G  } F1 x  =   Px ----x +  Py  ---x-+  Pz  ---x-  .               @ x         @ y          @ z
(4)

Wenn die algebraische Summe der positiven und negativen
Leitungselektronen nicht verschwindet, dann kommt zum Aus-
druck (4) noch ein Term hinzu, den wir nun berechnen wollen.
Die X-Komponente der auf ein Leitungselektron von der elek-
trischen Masse e wirkenden ponderomotorischen Kraft ist eGx.
Summiert man über alle Leitungselektronen der Volumen-
einheit, so erhält man:

             sum  F2 x =   Gx     e.
(5)

Denkt man sich die betrachtete in der Volumeneinheit befind-
liche Materie von einer Fläche umschlossen, welche keine
Dipole schneidet, so erhält man nach dem Gaussschen Satz
und nach der Definition des Verschiebungsvektors D:

 sum      e  =  divD,

so daß

F2 x =  Gx div D
(5a)

wird. Die X-Komponente der von der elektrischen Feldstärke
auf die Volumeneinheit der Materie ausgeübten Kraft ist daher
gleich:

F   = F    +  F   =  P  @-Gx- +  P  @-Gx- +  P  @ Gx- +  G  divD  .  ex    1 x     2 x    x  @ x      y  @ y      z  @ z       x
(6)

Analog erhalten wir unter Berücksichtigung der Beziehung

div B  =   0

für die X-Komponente der von der magnetischen Feldstärke
gelieferten Kraft:

         {                                 }               @ Hx-       @-Hx-       @-Hx- Fm x =    Qx   @ x  +  Qy  @ y  +  Qz  @ z    .
(7)

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