umgeformt werden, so daß unser Integral die Form

Nun

Bei der Integration verschwinden aber die beiden Glieder
+ . Das Glied - H_y läßt sich umformen
mittels der Maxwellschen Gleichungen

so daß wir endlich die Gleichung (10) schreiben

Das letzte Integral wird Null, weil im Unendlichen die Kräfte

Nachdem wir so die Kraft festgestellt haben, welche auf
von einem Leitungsstrom durchflossene Materie wirkt, erhalten
wir die Kraft, die auf einen von einem Polarisationsstrom
durchsetzten Körper wirkt, indem wir beachten, daß Polari-
sationsstrom und Leitungsstrom in bezug auf elektrodynamische
Wirkung vom Standpunkt der Elektronentheorie durchaus äqui-
valent sein

Durch Berücksichtigung der Dualität von magnetischen
und elektrischen Erscheinungen erhält man auch noch die
Kraft, welche auf einen von einem magnetischen Polarisations-
strom durchsetzten Körper im elektrischen Felde ausgeübt wird.
Als Gesamtausdruck für diejenigen Kräfte, welche von der Ge-
schwindigkeit der Elementarteilchen abhängen, erhalten wir
auf diese Weise die Gleichungen:

(11)