Einstein, Albert; Laub, Jakob. 'Über die im elektromagnetischen Felde auf ruhende Körper ausgeübten ponderomotorischen Kräfte'. Annalen der Physik, 26 (1908)

List of thumbnails

< >
1
1 		2
2
3
3 		4
4
5
5 		6
6
7
7 		8
8
9
9 		10
10
< >
page |< < of 10 > >|
    <html>
      <body>
        <p class="nopar">
          <pb/>
        </p>
        <p class="indent"/>
        <p class="noindent">umgeformt werden, so daß unser Integral die Form </p>
        <center class="par-math-display">
          <img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Ueber_de_1908_01/fulltext/img/Einst_Ueber_de_1908_0129x.png" alt=" integral ( ) @ Hy @ Hz Hz ----- + ----- df. @ y @ z " class="par-math-display"/>
        </center>
        <p class="nopar"/>
        <p class="noindent">Nun </p>
        <center class="par-math-display">
          <img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Ueber_de_1908_01/fulltext/img/Einst_Ueber_de_1908_0130x.png" alt=" ( ) 2 Hz @-Hy- + @-Hz- = @-Hy-Hz--+ 1-@-Hz-- - Hy @-Hz-. @ y @ z @ y 2 @ z @ y " class="par-math-display"/>
        </center>
        <p class="nopar"/>
        <p class="indent"> Bei der Integration verschwinden aber die beiden Glieder
          <br/>
          <img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Ueber_de_1908_01/fulltext/img/Einst_Ueber_de_1908_0131x.png" alt="@-Hy-Hz- @ y" class="frac" align="middle"/>
        +
          <img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Ueber_de_1908_01/fulltext/img/Einst_Ueber_de_1908_0132x.png" alt="1- 2" class="frac" align="middle"/>
          <img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Ueber_de_1908_01/fulltext/img/Einst_Ueber_de_1908_0133x.png" alt="@ Hz2- @ z" class="frac" align="middle"/>
          <span class="cmmi-12">.</span>
        Das Glied
          <span class="cmsy-10x-x-120">- </span>
          <span class="cmmi-12">H</span>
          <sub>
            <span class="cmmi-8">y</span>
          </sub>
          <img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Ueber_de_1908_01/fulltext/img/Einst_Ueber_de_1908_0134x.png" alt="@ Hz ----- @ y" class="frac" align="middle"/>
        läßt sich umformen
          <br/>
        mittels der Maxwellschen Gleichungen </p>
        <center class="par-math-display">
          <img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Ueber_de_1908_01/fulltext/img/Einst_Ueber_de_1908_0135x.png" alt=" 1 { @ Hy } - --Hy qx + ----- , c @ z " class="par-math-display"/>
        </center>
        <p class="nopar"/>
        <p class="noindent">so daß wir endlich die Gleichung (10) schreiben </p>
        <center class="par-math-display">
          <img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Ueber_de_1908_01/fulltext/img/Einst_Ueber_de_1908_0136x.png" alt=" integral { } integral R = - 1- Hy qx + @-Hy- d f + 1- qx Hy d f c @ z c integral integral 1- @-Hy- 1-- @-Hy2- = - c Hy @ z d f = - 2c @ z d f. " class="par-math-display"/>
        </center>
        <p class="nopar"/>
        <p class="noindent">Das letzte Integral wird Null, weil im Unendlichen die Kräfte
          <br/>
        </p>
        <p class="indent"> Nachdem wir so die Kraft festgestellt haben, welche auf
          <br/>
        von einem Leitungsstrom durchflossene Materie wirkt, erhalten
          <br/>
        wir die Kraft, die auf einen von einem Polarisationsstrom
          <br/>
        durchsetzten Körper wirkt, indem wir beachten, daß Polari-
          <br/>
        sationsstrom und Leitungsstrom in bezug auf elektrodynamische
          <br/>
        Wirkung vom Standpunkt der Elektronentheorie durchaus äqui-
          <br/>
        valent sein </p>
        <p class="indent"> Durch Berücksichtigung der Dualität von magnetischen
          <br/>
        und elektrischen Erscheinungen erhält man auch noch die
          <br/>
        Kraft, welche auf einen von einem magnetischen Polarisations-
          <br/>
        strom durchsetzten Körper im elektrischen Felde ausgeübt wird.
          <br/>
        Als Gesamtausdruck für diejenigen Kräfte, welche von der Ge-
          <br/>
        schwindigkeit der Elementarteilchen abhängen, erhalten wir
          <br/>
        auf diese Weise die Gleichungen:</p>
        <table width="100%" class="equation">
          <tr>
            <td>
              <a id="x1-13r11"/>
              <center class="math-display">
                <img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Ueber_de_1908_01/fulltext/img/Einst_Ueber_de_1908_0137x.png" alt=" [ ] [ ] Fa = 1- [q H] + 1- @-P-H + 1- G @ Q- . c c @ t c @ t " class="math-display"/>
              </center>
            </td>
            <td width="5%">(11)</td>
          </tr>
        </table>
        <p class="nopar"/>
      </body>
    </html>
Impressum