Einstein, Albert; Laub, Jakob - Über die elektromagnetischen Grundgleichungen für bewegte Körper

auf K mittels der Umkehrung unserer Transformations-
gleichungen (6) bis (9) erhält man die für das System K
geltenden Beziehungen:

Dx = e Gx , v ( v ) { Dy - --Hz = e Gy - --Bz , c ( c ) Dz + v-Hy = e Gz + v-By , c c

(10a)

Bx = m Hx , v ( v ) { By + --Gz = m Hy + --Dz , cv ( vc ) Bz - --Gy = m Hz - --Dy , c c

(11a)

( ) b qx - v-r = sGx , c( ) { q = sb G - v-B , y y c z ( v- ) qz = sb Gz + c By ,

(12a)

Ist die Geschwindigkeit der Materie nicht der X-Achse
parallel, sondern ist diese Geschwindigkeit durch den Vektor v
bestimmt, so erhält man die mit den Gleichungen (10a) bis (12a)
gleichartigen vektoriellen Beziehungen:

1 { 1 } D + --[v H] = e G + --[vB] , c { c } 1 1 B - -[d G] = m H - -[vD] , { ( c ) { c } |v-| 1- b qv- c r = s G + c [vB] , { } v qv = sb G + 1-[v B] , c v

(13)

wobei der Index v bedeutet, daß die Komponente nach der
Richtung von v, der Index , daß die Komponenten nach den
auf v senkrechten Richtungen zu nehmen

§ 2. Über das elektromagnetische Verhalten bewegter
Dielektrika. Versuch von Wilson.

Im folgenden Abschnitt wollen wir noch an einem ein-
fachen Spezialfall zeigen, wie sich bewegte Dielektrika nach

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