<p class="noindent">des Falles, daß die magnetische Kraft H parallel der
<span class="cmmi-12">Y </span>
-Achse
<br/>
ist, die elektrische G parallel der
<span class="cmmi-12">Z</span>
-Achse. Dazu, sowie zu
<br/>
der Voraussetzung, daß die in Betracht kommenden Felder
<br/>
innerhalb des Streifens, sowie innerhalb des Zwischenraumes
<br/>
homogen sind, berechtigen uns die oben erwähnten Größen-
<br/>
ordnungsbedingungen für die Abmessungen des betrachteten
<br/>
Systems. Ebenso schließen wir unmittelbar, daß die an den
<br/>
Enden des Streifenquerschnittes sich befindenden magnetischen
<br/>
Massen nur einen verschwindend kleinen Beitrag zum magne-
<br/>
tischen Feld liefern.
<sup>
<span class="cmr-8">1)</span>
</sup>
Die Gleichungen (13) geben dann für
<br/>
das Innere des Streifens folgende </p>
<center class="par-math-display">
<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Ueber_de_1908_02/fulltext/img/Einst_Ueber_de_1908_0224x.png" alt=" ( ) D + v-H = e G + v-B , z c y z c y v ( v ) By + --Gz = m Hy + -Dz . c c " class="par-math-display"/>
</center>
<p class="nopar"/>
<p class="noindent">Diese Gleichungen lassen sich auch in folgender Form </p>
<table width="100%" class="equation">
<tr>
<td>
<a id="x1-22r1"/>
<center class="math-display">
<img src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Ueber_de_1908_02/fulltext/img/Einst_Ueber_de_1908_0225x.png" alt=" ( ) ( ) v2- v- v2- 1 - em c2 By = c(em - 1) Gz + m 1- c2 Hy , { ( 2) ( 2) 1 - em v-- D = e 1- v-- G + v(em - 1) H . c2 z c2 z c y " class="math-display"/>
</center>
</td>
<td width="5%">(1)</td>
</tr>
</table>
<p class="nopar"/>
<p class="indent"> Zur Deutung von (1) bemerken wir folgendes: An der Ober-
<br/>
fläche des Streifens erfährt die dielektrische Verschiebung D
