Einstein, Albert. 'Ueber den Einfluss der Schwerkraft auf die Ausbreitung des Lichtes'. Annalen der Physik, 35 (1911)

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ankommende Strahlung nicht die Energie E2, sondern eine
größere
E1, welche mit E2 in erster Annäherung durch
die
Gleichung verknüpft ist1

        (     v)      (     g h) E1 = E2   1 + -- = E2   1 + --2   .               c              c
(1)

Nach unserer Annahme gilt genau die gleiche Beziehung,
falls
derselbe Vorgang in dem nicht beschleunigten, aber mit
Gravitationsfeld
versehenen System K stattfindet. In diesem
Falle
können wir g.h ersetzen durch das P des
Gravitationsvektors
in S2, wenn die willkürliche Konstante
von
P in S1 gleich Null gesetzt wird. Es gilt also die
Gleichung
:

           E2- E1 = E2 +  c2 P .
(1 a)

Diese Gleichung spricht den Energiesatz für den ins Auge
gefaßten
Vorgang aus. Die in S1 ankommende Energie E1 ist
größer
als die mit gleichen Mitteln gemessene Energie E2,
welche
in S2 emittiert wurde, und zwar um die potentielle
Energie
der Masse E2/c2 im Schwerefelde. Es zeigt sich
also
, daß man, damit das Energieprinzip erfüllt sei, der
Energie
E vor ihrer Aussendung in S2 eine potentielle Energie
der
Schwere zuschreiben muß, die der (schweren) Masse E/c2
entspricht
. Unsere Annahme der Äquivalenz von K und K'
hebt
also die am Anfang dieses Paragraphen dargelegte Schwierig-
keit
, welche die gewöhnliche Relativitätstheorie übrig

Besonders deutlich zeigt sich der Sinn dieses Resultates
bei
Betrachtung des folgenden

1. Man sendet die Energie E (in S2 gemessen) in Form
von
Strahlung in S2 ab nach S1, wo nach dem soeben er-
langten
Resultat die Energie E(1 + g h/c2) aufgenommen wird
(in S1

2. Man senkt einen Körper W von der Masse M von S2
nach
S1, wobei die Arbeit M g h nach außen abgegeben

3. Man überträgt die Energie E von S1 auf den Körper W,
während
sich W S1 befindet. Dadurch ädere sich die
schwere
Masse M, so daß sie den Wert M'

1) A. Einstein, Ann. d. Phys. 17. p. 913 u. 914. 1905.

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